396 
Zwanzigstes Kapitel. 
Würden wir die Reaktanzspannung nicht für die Zeit Ty, 
sondern für die Zeit T berechnen, so wäre e, für die Spulen einer 
Nut verschieden, es ist daher zweckmäßig, mit der Zeit Ty zu 
rechnen. 
Folgt die zeitliche Änderung der kommutierenden EMK e der 
treppenförmigen Kurve e,, mit A4C als Nullachse, so daß in jedem 
Moment e=——e, ,, So erhalten wir, wie schon früher (Seite 388) dar- 
gelegt, sehr annähernd geradlinige Kurzschlußströme. Die in Fig. 342 
angenommenen zusätzlichen Kurzschlußströme können nur bestehen, 
wenn die kommutierende EMK zeitlich derart verläuft, daß sie die 
EMK e,, der zusätzlichen Ströme: erzeugt, ferner die EMK 6, der 
geradlinigen Kurzschlußströme kompensiert und außerdem die Wider- 
standsspannung e„, überwindet, die von den Strömen im Kurzschluß- 
kreis verbraucht wird, es muß also 
€ — (6,9 + 6,24 6.) 
sein, d.h. gleich der betreffenden Ordinate der schraffierten Fläche 
plus der Widerstandsspannung e,. 
In Fig. 342 sind die zusätz- 
lichen Ströme immer positiv, wir 
haben somit beschleunigte bzw. 
Überkommutation, die kommutie- 
‚ende EMK ist am Anfang zu groß. 
Den umgekehrten Fall, d.h. eine 
verzögerte Kommutation stellt Fig. 
343 dar, hier ist die kommutie- 
rende EMK am Anfange zu klein. 
Wenn die Spule 4 den Kurzschluß 
verläßt, ist die EMK der Selbst- 
induktion 
(657 + sg) m, = EE 
zroß, so daß Funken auftreten können, während in Fig. 342 
(6, tes) nr = 0 
ist, d. h. es ist 
(DL 3MWıar Peg. Was 
SD ar N ar 
Die beiden Fig. 342 und 343 stellen einfach gedachte Ver- 
hältnisse dar, in Wirklichkeit werden die i,--Kurven nicht derart 
stetig verlaufen (siehe Oszillogramm Fig. 161, 8. 169), sondern 
Wellen und sprungweise Änderungen aufweisen, ebenso die Zi „-Kurve 
und die e,,-Kurve. Die einfachen Figuren gestätten aber doch einen 
Einblick in die komplizierten Vorgänge. 
Rec 
im 
seh. 
Zie 
baı 
Mo 
für 
Inc 
1 
fin 
NT - 
1711 
(( 
vıs 
das 
V, 
nd 
on 
he: 
MET)