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Einundzwanzigstes Kapitel. 
Theorie der Kommutation I. 
L10. Allgemeines. — 111. Zeitlicher Verlauf des Kurzschlußstromes. — 112. Bei- 
spiele für die Kommutation bei einer Bürstenbreite b, <ß. — 118. Einfluß 
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der Größen A= AT und A, AT auf die Kommutation,. — 114. Mo- 
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nentanwert, Mittelwert und Effektivwert der Stromdichte unter der Bürste. 
— 115. Berechnung der Kurzschlußstromkurve aus der Kurve der mittleren 
örtlichen Stromdichte. — 116. Unterschied der Kommutierung beim Generator 
und Motor. 
110. Allgemeines. 
Am Ende der Kurzschlußzeit (s. Fig. 347, S. 409) nähert sich der 
Übergangswiderstand zwischen ablaufender Lamelle 2 und Bürste 
rasch dem Werte co. 
Der Strom, den die ablaufende Bürstenkante noch führt, ist 
= U, — 3. 
Hat % in diesem Moment noch einen erheblichen Wert, so 
wird die Änderung nach der Zeit 
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sehr groß und führt infolge der Selbstinduktion der aus dem Kurz- 
schluß tretenden Spule zur Funkenbildung an der ablaufenden 
Bürstenkante. 
In einer Abhandlung über die Kommutation*) legt Thornburn 
Reid das Schwergewicht auf die zu hohe Stromdichte als Ursache 
des Funkens, während er in seiner späteren Arbeit”) in richtiger 
Weise die Ursache des Funkens in der Energiedichte (energy den- 
% Paper read before the American. Inst. of El. Eng. Transact. Vol, XIV. 
S. 579, 1897. 
2) Proc. Am. Inst. El. Engin. Vol. XXIV. 1905. S. 297,