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) 
Einundzwanzigstes Kapitel. 
Die Werte von F, und F,” nach Gl. 110 eingesetzt, ergibt 
. ‚/ 1 . 2t—T 
4.= 24 Fü a)= a 
. 2 ; . 
ri =, 
T 
= ; . T—4 
= 2a m 
Aus Gl. 111 folgt somit für £= (4, 
. di 
in (Rs + 2Rı) + Lox it = €” . . (113) 
b) Ist nur ein zusätzlicher Strom vorhanden, so ist 4, = 0 
und £==%, und wir erhalten aus Gl. 111 } 
. . T T di, 
Uz (BR; + 2 R,) + U, Du * + FE + Lsz dt — Cry (114) 
somit wird 
Die Addition beider Gl. 113 und 114 liefert uns eine neue Glei- 
ehung für den Kurzschlußstrom 
. ‘ . [TC MT ) dir di, 
i(Rs + 2.Rı) - 4, Bu EA + Lex dt + Lsz at 
(115) 
Aus dieser Gleichung ist ersichtlich, daß für die in der Über- 
yangsschicht entstehenden Spannungsverluste des Kurzschlußkreises 
4-74 
die 
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T 
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LB„ AL u mM 
an der auflaufenden und ablaufenden Lamelle nur der zusätzliche 
Strom %, in Betracht kommt, indem die von i„ verbrauchten Über- 
yangsspannungen im Kurzschlußkreis einander entgegengerichtet 
sind und sich aufheben. 
Bezeichnen wir die vom zusätzlichen Strom an der auflaufenden 
bzw. der ablaufenden Lamelle erzeugte Stromdichte mit s,’ bzw. s,”, 
und die vom Strome 2%, erzeugte Stromdichte mit 
S,, 
21, 
so ist 
ZU 
die} 
muß 
mit 
Vib 
prall 
nie} 
Heel 
3 = 8, s/ die Stromdichte der auflaufenden Lamelle, 
5” = 5, — 8, die Stromdichte der ablaufenden Lamelle. 
Nach Gl. 81. (S. 351) ist der Übergangswiderstand 
Rı = Ze AR. 
ver] 
Rai 
Zzuse 
Ares