160 Zweiundzwanzigstes Kapitel. 
Feldkurve für Leerlauf oder durch Änderung von ö, und ö, aus 
der Fig. 373 gefunden werden, denn es ist ; 
Fig. & 
7 
" "ZEe (Den an) . (141) 
wo für ö,, ö,, a, und b, 
die Abmessungen der 
Kraftröhren, die von 
den Polen zur Mitte 
der Kommutierungs- 
zone gehen, einzuführen 
sind. Für die ange- 
nommene Polarität hat 
das Feld BB, an der 
Ankeroberfläche die Richtung des Pfeiles. 
Bei Belastung superponiert sich über das Leerlauffeld das 
Ankerfeld. Für die Mitte der Kurzschlußzone finden wir dieses 
Feld, wenn wir in der früher abgeleiteten Formel für B, (Seite 326) 
b.=0 setzen. 
Die Kraftröhren des Ankerfeldes, sofern wir dieses Feld für 
sich allein vorhanden denken, verlaufen anders als in Fig. 373, 
and diese Röhren haben einen nahezu konstanten Querschnitt, so 
daß wir — 1 setzen dürfen. Es ergibt sich für die gleiche Po- 
larität wie in Fig. 375 für die Kraftröhren das Bild Fig. 374. 
Betrachten wir die 
punktiert gezeichneten 
magnetischen Kreise, 
die im Abstand o von 
der Polmitte, entspre- 
chend Fig. 374 durch 
die neutrale Zone des 
Zusatzfeldes gehen, so 
wirken auf diese Kreise 
die MMKe b,-4$S und 
(z—b)- 48, 
Da die Sättigung des Ankereisens in der neutralen Zone ge- 
ring ist, haben wir nur die in der Polspitze verbrauchten AW, die 
gleich + AW, sind, in Abzug zu bringen, um die MMK für die 
Kraftröhren ö, und ö, zu erhalten. Es wird somit 
b. AS— 4 AW, AS(t—,) 
m