Einfluß der Schräge des Feldes in der Kommutierungszone usw. 479 
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Man kann g durch # und & ausdrücken; in Fig. 381 ist 
sa 1 a 1 “ 
Ko=g tz & und Khk=p-+ 8. Da weiter & die Änderung der 
1 
kommutierenden EMK pro Spule ist, wenn wir uns um > Lamelle 
km 1 a be 
verschieben, so ist L1==gqg + z* -+4e. Weiter ist Kk==LI und so- 
mit g = — 48 oder allgemein g =p-— u„e. Führen wir diesen Wert 
von q in die obigen Gleichungen ein, so erhalten wir für die Summe 
der zwischen den Bürstenkanten induzierten EMKe bei Belastung, 
1-+C, „2% 
wenn die Spule 1 austritt: 10,54. 7 Oz Sa 3p—+ 25 (159) 
1 ; 
wenn die Spule 3 austritt: 10,54- Les L Ui — 30 ++ z & (160) 
Bezeichnen wir die durch das Magnetfeld bei Belastung in 
den Spulenseiten der Nut 1 induzierte EMK im Momente, in welchem 
1 
die Spulenseite 1 den Kurzschluß verläßt, mit > und die durch 
das Ankerfeld bei Belastung in den Spulenseiten der Nut 1 im 
1 
gleichen Momente induzierte EMK mit > a’ so ist e—e/=pR. 
Führen wir den Wert von p in die Gleichungen 159 und 160 
ein, so erhalten wir: 
1+C, „2 ‚ ‚ 1 
10,54: —— L— — (36, — 3e/) + 2 E 
und 
1+C, „2%, ; ; 1 
10,54: — — IL — — (Sep —3e) te 
95 
Bei Leerlauf verschwinden die Glieder mit Le und an Stelle 
1 
der EMK e,/—ej tritt die EMK e,. Die EMK > e, ist die durch 
das Magnetfeld bei Leerlauf in den Spulenseiten der Nut 1 indu- 
zierte EMK im Momente, in welchem die Spulenseite 1 aus dem 
Kurzschluß tritt. 
Bei Leerlauf erhalten wir somit für die zwischen den Bürsten- 
zanten induzierten EMKe folgende Werte: 
1 
wenn die Spule 1 austritt: ZEMKe = — 3e, + 25 & (163) 
„1 
wenn die Spule 3 austritt: X EMKe = — 36, +76, (164)