794 . Einunddreißigstes Kapitel,
Da sich der Widerstand sehr stark ändert, sobald Funken auftreten,
wird nur bei funkenfreiem Lauf eine befriedigende Übereinstimmung
zwischen Rechnung und Experiment erreicht.
A. Railing hat es in seiner erwähnten Arbeit unterlassen, den
Kurzschlußstrom experimentell aufzunehmen und mit dem berech-
neten zu vergleichen. Im vorliegenden Fall ergeben sich aus den
Potentialkurven IZ und II, ganz verschiedene Stromkurven — was
in Anbetracht des Funkens der ablaufenden Bürstenkante nicht anders
sein kann, aber auch bei funkenfreiem Lauf fällt die Kurzschluß-
stromkurve verschieden aus, je nachdem man die Momentanpoten-
tiale der auflaufenden oder der ablaufenden Kante der Rechnung
zugrunde legt. Diese Rechnung läßt sich außerdem nur anwenden
für b, <P. Wir brauchen daher diese Methode nicht weiter in Be-
‘racht zu ziehen.
Soweit bis jetzt experimentell festgestellt werden konnte, stimmt
die aus den mittleren örtlichen Potentialdifferenzen, d. h. aus dem
Kommutationsdiagramm abgeleitete Kurzschlußstromkurve dem Cha:
rakter nach immer gut mit der experimentell aufgenommenen Kurz-
schlußstromkurve überein.
1. Toll
JA,
Sig. 590. Kommutationsdiagramm mit Millivoltmeter (I) und mit Galvano-
meter (I’) aufgenommen.
In Fig. 590 ist das im vorliegenden Fall erhaltene Kommutations-
diagramm dargestellt. Wenn Proportionalität zwischen Stromdichte
und Potentialdifferenz vorhanden wäre, müßte die über der Abszissen-
achse liegende Fläche größer sein, als die unter der Abszissenachse,
das Umgekehrte ist aber der Fall, weil wir infolge der kleinen
Funken an der Ablaufstelle kleine Stromdichten und große Potential
differenzen haben.
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