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Vierzehntes Kapitel. 
indem man in diese Gleichungen für u, die maximale Anzahl der 
sich pro Nut im Kurzschluß befindlichen Spulenseiten einsetzt. 
Man erhält in diesem Fall für Parallelwicklungen mit un- 
verkürzter Spulenweite und 
LI 
fr 
7 
4 
Diese Konstante kann der Fig. 336, S. 277 entnommen werden. 
Stärke des Wendefeldes für eine Stromdichte gleich Null an 
der ablaufenden Bürstenkante. Wie auf S. 576, Bd. I erläutert 
wurde, ist die geradlinige Kommutation nicht mehr funkenfrei, 
wenn die effektive Reaktanzspannung e, eine gewisse Grenze (etwa 
L Volt) überschreitet. Es muß dann das Wendefeld derart verstärkt 
werden, daß die Stromdichte unter der ablaufenden Lamelle klein 
bezw. gleich Null wird, ohne jedoch die Stromdichte an der auf- 
laufenden Bürstenkante unzulässig zu erhöhen. In diesem Fall ist 
38 zweckmäßig, mit einem nach der Polmitte oder nach der Aus- 
irittkante zu wachsenden Wendefelde zu kommutieren. 
Die am Ende der Kurzschlußzeit erforderliche zusätzliche EMK 
ist nach Bd. Il. S. 576 
6; 7=— 8, (Rısr— 100 v. Ip S)— AP, 
ınd die zusätzliche Feldstärke 
ee. 106 
B,., = 
K 
Die Gleichung für S (Gl. 121) findet man auf Seite 293. 
Diese Feldstärke Bist zu derjenigen zu addieren, die wir aus 
Gl. 99a oder 99 b erhalten, indem wir in den Ausdruck für Cxy den 
dem Ende der Kurzschlußzeit entsprechenden Wert von u, einsetzen, 
ım die gesamte am Ende der Kurzschlußzeit erforderliche Stärke 
des Wendefeldes zu erhalten. 
Sofern diese Feldstärke den größten Wert besitzt, erweist es 
sich als vorteilhaft, bei einem Generator die Bürsten um so viel 
gegen die Drehrichtung, bezogen auf die Wendepolmitte, zu ver- 
Stellen, daß eine Spule annähernd unter der Mitte des Wendepoles, 
also im stärksten Felde, aus dem Kurzschluß und außerhalb des 
Wendepoles, d.h. im Streufeld desselben, in den Kurzschluß tritt. 
Aus obigen Darlegungen geht hervor, daß die Wendepole nach 
zwei Gesichtspunkten geformt werden können, entweder breit für