{8 Kräfte an starren Körpern von beschränkter Beweglichkeit, 
Es handle sich um einen horizontalen, in den Punkten A' 
und 4” frei aufliegenden Balken, Fig. 60 und Fig. 61,!) wel- 
2her in dem zwischen 4’ und A” auf A'A" gelegenen Punkte 
7 von einer unter dem Winkel O gegen die Normale zu 
4’4” geneigten, nach unten gerichteten Kraft P angegriffen 
iverde und sich hierhei im Gleichgewicht befinde. 
Die Reibungsver- 
hältnisse in den bei- 
den Auflagern 4’ und 
4” seien verschieden, 
u, = tgo, der Rei- 
bungskoefficient in A’, 
u = tgo, der Rei- 
bungskoefficeient in 4”. 
Wir zerlegen die 
treibende Kraft P 
(Fig. 60) in die bei- 
den Komponenten 
T= Psine 
und N== Pcose@ 
und ebenso die die Unterlage ersetzenden Widerstände 7 und W”" 
in die Horizontal- und Vertikalkomponenten 4’, H”, V', V", alsdann 
liefert im Gleichgewichtsfall die Momentengleichung um A": 
N] — a) 
‚g 
die Momentengleich um dA’: 
x FR 
Na 
Es sind also die Nor- 
malkomponenten V’ und V” 
der Auflagerwiderstände bei 
Aangenommenem Winkel © bestimmt, dagegen bleiben unbestimmt 
lie beiden Tangentialkomponenten H' und H"” der Widerstände 
W' und WW”, indem für dieselben nur die Gleichung FH’ LH" — 7 
zur Verfügung steht. Vgl. No. 70. 
Im Falle g==0 hätte man T=0; es wäre dann keine Ver- 
anlassung zum Auftreten von Reibungswiderständen in 4’ und A” 
vorhanden, daher H'=0 und H"=0. Wirkt also die treibende 
Kraft P normal zur Verbindungslinie der Auflagerpunkte A’ und 
”) Ob die Unterstützung des Balkens wie in Fig. 60 oder wie in Fig, 61 
angeordnet ist. bleibt sich gleich.