.80 Die Grundlehren der Kinetik des materiellen Punktes,
In dem Augenblick, von welchem an wir bei der zu beobach-
jenden Bewegung die Zeit zählen, also zur Zeit 0, sei 4, die Lage
des bewegten Punktes in der Bahn; nach Verfluss von %, Zeit-
einheiten, d.h. zur Zeit £,, befinde sich der Punkt in A,, zur
Zeit & in 4, u. s. f. Man misst nun der Bahnlinie entlang die
Abstände S,, Sa, Sg «.. der auf der Bahnlinie bezeichneten Punkte
4,, 4Ap, Ag... von dem festen Punkt O0, legt den gemessenen Ab-
ständen s, je nach der Lage des betreffenden Punktes 4 auf dem
+ oder — Zweig der Bahnlinie, das + oder — Zeichen bei,
:;rägt in einem rechtwinkligen Koordinatensystem (Fig. 169) die
Zeitabschnitte t,, %, %... als Abseissen, die zugehörigen Werthe
$1, Say Sa ++. als Ordinaten auf und verbindet die Endpunkte der
eb
ho, IRQ
‚etzteren durch eine stetige Linie. Die so erhaltene Linie der s,
Abstandslinie genannt, liefert alsdann zu einem beliebigen f
Jas zugehörige s und damit auf graphischem Wege für einen
beliebigen Zeitpunkt die jeweilige Lage des sich bewegenden
Punktes in der Bahnlinie. Ist
s=f(
Jie Gleichung der Linie der s oder die sogenannte Gleichung
ler Bewegung in der Bahn, so kann man mit Hilfe dieser
jen Abstand s für einen beliebigen Zeitpunkt £ auch berechnen.
134. Gleichförmige Bewegung. Angenommen, es habe sich
als Linie der s eine Gerade ergeben und demzufolge als Glei-
ahung der Bewegung in der Bahn die Gleichung
s= a + bt.
Diese Gleichung liefert für t==0, s==s)==4; es ist daher
ler Koeffeient a der anfängliche Ahstand des bewegten