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3). 
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8 95. Zwangläufige geradlinige Bewegung eines materiellen Punktes etc. 239 
Ist die Winkelgeschwindigkeit w konstant, so erhält man 
aus Gleichung (3) 
do ,(e 1 Zocos2 ) 
de row |C0S @ + 7 © 
und damit 
„ar ‚ ‚ ı- r\? 
cos’ + —cos 20 = 0; coso=—l—1+7V1-+81(-)1- 
7 4r L l 
l 
Hierin ist mit Rücksicht darauf, dass ir 1, das -+-Zeichen 
vor der Wurzel zu nehmen, weil ja der Absolutwerth eines Cosinus 
1 
nicht grösser als 1 sein kann. Mit rs | wird dann 
’ 5 1 a9 ’ 0 ' 
os 0’ = 7 —1++V338 ; @’=79°16 
Vmaz=1,02:70 ==1,02-u. 
Erfolgt in ’ Sekunden eine Umdrehung der Kurbelwelle, so. 
aat man: 
2ru 
—— U 
11 
Anderseits legt der Kreuzkopf bei einer Umdrehung der 
Kurbelwelle, also in ’ Sekunden, den Weg 4r zurück. Es ist 
laher die mittlere Geschwindigkeit v„ des Kreuzkopfes: 
ar 
An 
aan: * 
i1Z- 
nd 
T- 
V 2 
Damit wird Ra Da aber Unax= 1.02.44, 
‚im 
WW 1- 
nad 
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af. 
1S7- 
en. 
‘P, 
AT- 
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so ergiebt sich VUmax = 1,02: 50m = 1.60:Um* ® 
Bei gleichförmiger Umdrehung der Kurbelwelle fanden wir: 
dv ( Y ) 
= = 20). 
de rw cos © + 7 cos 2@ 
Daraus ergiebt sich die Beschleunigung des Kreuzkompfes 
dv dv do dv A( r ) 
A ET a cos + 7 cos 2@ ‚+ (4). 
Diese Gleichung liefert 
Den UA + R ; 
» » M 
ür 9==0 den grössten Werth von p, nämlich p==7w* (1 +3 ; 
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