8 29. Allgemeine Erläuterungen. 267 
X, 
N 
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vo 
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-+ 
1e 
k 
n 
n 
Da 
n 
die x-Achse gelegte Ebene sei. Man hat nun als Komponenten 
der Beschleunigungskraft P des materiellen Punktes im Raume 
nach den Koordinatenachsen: 
X=-L PP: 
Y—-QO: 7” --0 
Suchen wir zunächst die 
Bewegung der x-Projektion 
des materiellen Punktes fest- 
zusetzen. 
Da die Beschleunigungs- 
kraft der x-Projektion 
X= LP 
so’ hat man 
dvz P 
m. = P; du, == dl} 
P 
x — { CD 
V m +6 
Für t=0 wird vz==v,C08sa; das giebt C,== vg COS a 
P d 
womit Ur = im t-+vgcosa. Es ist aber v,= — 
und daher 
P Pt 
An= tdi vg cosa-dt; X = tg EC0S a Oz. 
Für t=0 wird x=0, daher CU’,„=0 und 
Pt 
= gt Vtcosa. 
Zur Bestimmung der Bewegung der y- Projektion des mate- 
riellen Punktes hat man 
dv 
Y=m —=0; =. 
Zur Zeit O0 ist, da die Projektion von vo auf die y-Achse = 0 
ist, auch v„==0 und damit, weil vy konstant, überhaupt v,==0. 
d 
Aus = =0 folgt y konstant. 
Da aber zur Zeit 0 auch y==0, so ist überhaupt y==0, d.h. 
28 geht die Bewegung des materiellen Punktes ganz in der xz- 
Ebene vor sich. Die Bewegung der z-Proijektion ergieht sich 
schliesslich aus 
dv; 
Z=m  ——=0; v.= CC.