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Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme. 
d’x 
1 . 
ML a — X1ö 
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= YXY 
m d’2, 
v4 =Z, 
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nn. U 
& d ft 
d’e 
Mg - 
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Ze 
Diese Gleichungen addirt, geben: 
MD X Ay = ZN 
ME | 
m ZZ = BZ 
Bezeichnet man ferner die Koordinaten des SchwerpunktesC 
des materiellen Systems mit X, Yo, % und die Gesammtmasse des 
Systems mit m, so finden bekanntlich die Gleichungen statt: 
MI = MX, Me My = Eye 
MZzy = MA 
Diese Gleichungen, zweimal nach t abgeleitet, ergeben: 
d*xo d’x, x, 
NM — =M PS Mo rm“ ...... 
dt” 1 ge | get 
d’ yo d’y, dd’ y, 
Nez = MA za 
dt 1 dat* Mi de + 
d* ze d*2, d’z 
Me — MM, a A My Ba +: . = 
and mit Berücksichtigung der Gleichungen (1) 
A*zo d’yn d” zo 
MM = ZX m = ZY; m = NZ 
dt a dt 
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In den Ausdrücken XX, XY, XZ verschwinden die Projek- 
jonen der inneren Kräfte, indem sich dieselben gegenseitig 
aufheben; man kann daher den letzten Gleichungen den Satz 
antnehmen: