372 Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme. 
P = m pP + UM, g MD + umge, 
woraus sich die Beschleunigung o des Zuges ergiebt: 
D— P— MI (m, + m + »+ +) 
M, —+ My —+A— 4004 
Nun folgt aus dem Gleichgewicht des hintersten Wagens m,, 
wenn die Verbindungsstange zwischen m, und m, durchschnitten 
ınd dafür an der Schnittstelle die Spannkraft S, angebracht ist: 
S, = mp + Um, g. 
Schneidet man dagegen die Verbindungsstange zwischen M, 
und m, durch, so ergiebt das Gleichgewicht des Systems der 
eiden Massen m, und m,: 
S, = MP um, g + mp + um, g, 
also S, >S, u.s.f. Ueberhaupt nehmen die Spannungen S der 
Yerbindungsstangen gegen die Lokomotive hin zu. 
Hat der Zug die vorschriftsmässige gleichmässige Bewegung 
erlangt, so ist von da an p==0 und es sind, wie aus den Glei- 
öhungen für die Stabspannungen S hervorgeht, nunmehr diese 
Spannkräfte S wesentlich geringer. 
271. Bremsberg. Unter einem Bremsberg versteht man 
m Bergbau eine geneigte, mit zwei Geleisen versehene Ebene, 
ıuf deren einem Geleise die beladenen Wagen vermöge ihres 
Zigengewichts sich abwärts bewegen und gleichzeitig mittels eines 
Seiles, das um eine mit einer Bremsvorrichtung versehene Seil- 
scheibe sich windet, die leeren Wagen auf dem anderen Geleise 
in die Höhe ziehen. 
Ob nun die beiden Geleise auf der gleichen schiefen Ebene 
der wie in Fig. 253 auf zwei 
schiefen Ebenen von gleicher 
Horizontalneigung sich befin- 
den, ist bei Bestimmung der 
Bewegung des in Betracht 
kommenden Massensystems 
zleichgiltig. 
Unter Zugrundelegung des 
in Fig. 253 angedeuteten Falles 
wollen wir zunächst bei dem bewegten Massensystem nur die 
beiden Massen m, und m„ berücksichtigen. auch von sämmtlichen 
zeibungswiderständen absehen. 
Ist p die Beschleunigung des Massensystems zur Zeit £, so 
sind m,» und m, die zur Herbeiführung des Gleichyewichts an 
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