378 Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme. 
standen) zu erhalten. Dieser Zapfendruck P würde 
liegenden Falles sein, wenn m die Masse der Scheibe 
P— mg + mg + mg - MD — MD. 
Damit ergäbe sich dann: 
da ; 
m g—p)r= m gg +2) r + Or + Tr 
der Q, —mD=Q, mp W-D-+T', 
Qı a Q2 —T' 
MORBUS 2 m, + m, + m’ 
aber vor- 
274. Das Verfahren von Kohn zur experimentellen Ermitte- 
jung des Trägheitsmomentes sich drehender Maschinentheile. 
Zur Bestimmung des Trägheitsmomentes von Riemenscheiben, 
Seiltrommeln, Schwungrädern etc. hat Kohn‘) das folgende Ver- 
fahren vorgeschlagen: 
Ueber den zu untersuchenden Umdrehungskörper wird, wie 
bei der Atwood’schen Fallmaschine ein Band gelegt, dessen 
Inden die Gewichte Q, und Q, tragen (Q, >Q,). Nun beobachtet 
man den Zeitraum %, welchen die beiden Gewichte brauchen, um 
aine bestimmte Wegstrecke s, zu durchlaufen. Hierauf nimmt 
man von dem grösseren Gewichte @Q, einen Theil qg weg, fügt 
denselben zu dem anderen Gewichte Q, hinzu und misst wieder 
die Wegstrecke s,, welche die Gewichte unter den veränderten 
Verhältnissen während eines gleichen Zeitraumes %, wie vorhin. 
zurücklegen. 
Berücksichtigt man jetzt, dass zwischen Weg s, Zeit t und 
3eschleunigung pn die Beziehumg besteht: 
— 1nt* oder D— 25 
30 erhält man unter Benutzung des oben bei der Atwood’schen 
Fallmaschine für die Beschleunigung pp gefundenen Ausdruckes: 
pn Bas Qı—Q— Tr 
" t* m, + m, + ww 
28, a 7A a Rn 
und Do Wenn nn — Qı — 0 — Q- Tr, ’ 
Fe m, + m, m 
wobei 7’, und 7’, die in den beiden Belastungsfällen sich er- 
yebenden, auf den Umfang der Scheibe (um welche das Band ge- 
0 
schlungen ist) reducirten Zapfenreibungswiderstände und m= 
T 
lie auf den Radius r redueirte Masse der Scheibe bedeuten. 
1) Siehe Civilingenieur 1890.