380 Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme.
zusammengesetzten Auflagerwiderstandes W an. Nehmen wir nun
C als Drehpunkt an und bezeichnen CO mit x, so erfordert das
Gleichgewicht des Parallelepipeds:
Hz=Q z+mph 200000000 (DI
Es ist aber nach dem Satze von der Bewegung des Schwer-
punktes
mp= H—uQ,. .0.00.00.0... (2)
also Hz= Q x + (H— uQ)I,
Voraus % = 4 “MM —& uh 20.0.0 (3)
Soll jetzt der Druckmittelpunkt C zwischen 4, und A, sich
yefinden, so muss x zwischen den Grenzwerthen +a und —a
anthalten sein, Steht das Parallelepipsd im Begriff, um 4, zu
kanten, so hat man %x=-L a und z=77 zu setzen, womit man
srhält:
’
Ey und Zn (au),
Ist nun a >uh, so liegt der Grenzpunkt B'’ der Horizontal-
kraft H über dem Schwerpunkt des Parallelepipeds, andernfalls,
wenn a<uh oder 12, unterhalb desselben. Auch bemerken
MO
wir, dass für z>z2' aus Gleichung (3) x>a folgt, wodurch ein
Kanten um dd, angezeigt wird. Mit x=-—4 ergiehft sich aus
eichung (3)
7 — zn (a + uh).
Der Angriffspunkt B” der Horizontalkraft H liegt also, wenn
das Parallelepiped im Begriff steht, um 4, zu kanten, unterhalb
les Schwerpunktes des letzteren.
Wäre H=Q (& + p ‚erhielte man 2”=0.
ınd wenn
al
a .
H<7Q t Aw) würde z” negativ,
)
an I + u) dagegen Dvositiv.
In letzterem Falle befände sich B” über der Auflagefläche,
so dass die Kraft H die Achse des Parallelepipeds weder über
lem Punkte B'’ noch unter dem Punkte B” angreifen dürfte.
wenn ein Umkippen nicht eintreten sollte.