382 .Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme. 
jicirt man nun den bewegten Punkt m auf eine beliebige Achse, 
so erhält man, wenn @ der Winkel von v mit der Projektions- 
achse, für die Geschwindigkeit uw der Projektion 
„== v:Cos®@® und damit mu == MU-:COS ©. 
Dieses mu kann angesehen werden als die Projektion der 
Bewegungsgrösse mv auf die gegebene Achse, Dabei denkt man 
sich die Grösse mv auf der Tangente an die Bahn in der Be- 
wegungsrichtung als Strecke aufgetragen und diese Strecke auf 
lie gegebene Achse projieirt. 
Bezeichnet man mit X die Komponente der Beschleunigungs- 
zraft nach der Proiektionsachse. so hat man 
du 
no = Xi mdu == Xdt: 
P? — [x 
J » 
der Mu — MUq 
Handelt es sich jetzt um ein ganzes System von materiellen 
Punkten m, M,, MM, ..., dann erhält man für jeden dieser Punkte 
ine derartige Gleichung, also die Gleichungen: 
& 
N, U — MM. Wo =fz dt 
MU" — mW [x dt 
nr 
Addirt man diese Gleichungen, so ergiebt sich: 
Snu — Zmu = 3 (x0e 
Um den Ausdruck X 
J 
0 
Augenblick alle Kräfte, also auch die inneren, auf die ange- 
nommene Achse projieiren, die Produkte Xdt bilden und letztere 
addiren. Dabei heben sich aber die Projektionen der inneren 
f . 2 
Xdt zu bilden, müssen wir in jedem