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Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme. 
dy 
dy dt v_ 7 (2) | 
af oder af oder =—>8 7 317 , 
dt 
wobei v die Geschwindigkeit des Punktes A und v’ diejenige des 
Punktes 4’ bei der stattfindenden Biegung bedeutet. Denkt man 
sich jetzt den ganzen Stab durch Ebenen senkrecht zur Stab- 
achse in lauter unendlich dünne Scheiben von der Dicke dx zer- 
legt und bezeichnet mit ö die Dichte des Stabes, so ergiebt sich 
als lebendige Kraft des Stabes: 
; C 
1 1 X 4 (0 \97?2 
A a nn 6.9532) [ur 
[3 X: Ö+0 [ar dm 0.017 317 v 
0 0 
} 2 6 2 
_ 1 ja @ 16x 8 zZ) 
= o[ Pte name 
0 
1 16 24 1.17 
mp4. ,{ 16_2)_2 17 2 
PB) Et 
Dagegen ist die lebendige Kraft der in A' gedachten Masse m 
1 
ausgedrückt durch „w ?. man setzt also: 
1,02 1 17,2 
WU = m 
woraus die gesuchte reducirte Masse: 
‚_ 17 
m = or M. 
Zum Schluss bemerken wir noch, dass die beiden zuletzt 
behandelten elastisch-festen Körper insofern als zwangläufige 
materielle Systeme gelten können, als bei der durch die Form- 
änderung sich kundgebenden Bewegung die einzelnen materiellen 
Punkte vorgeschriebene Bahnlinien beschreiben. 
8301. Die Bestimmung der Bewegung eines zwangläufigen 
Körpers mit Benutzung der reducirten Masse. Bei der zwang- 
läufigen Bewegung eines starren Körpers ist jeder einzelne 
Punkt desselben genöthigt, auf einer vorgeschriebenen Bahnlinie 
sich zu bewegen, Umgekehrt ist auch durch die Bewegung eines 
Punktes des Körpers die Bewegung des ganzen Körpers bestimmt, 
Angenommen, es werde ein starrer zwangläufiger Körper von 
:;reibenden Kräften P zur Zeit 0 in Bewegung gesetzt. Ist nun