8 58. Die Drücke eines in zwei Punkten festgehaltenen etc. Körpers etc. 429 
Damit gehen die obigen Gleichungen über in: 
| ZX+ wm + my X’ + X”=0 
) 5 de ; ” 
SY-+ @ «MYo — gr ot Yy'+Y=0 
SZ4Z'+Z"=0. 
Dies wären die 3 Komponentengleichungen. Jetzt kommen 
noch die 3 Momentengleichungen., Die Momentengleichung be- 
züglich der x- Achse ist: 
(Zu, — Ya) (Zoo — Ya) ti + 
d 
13 (am-0%2cosp— dm using) Z—W-I=0 
oder abgekürzt: 
f dm 2 n 
Mo + zr Alm 22 — @ Sim yz— Y'.1=0. 
Ebenso erhält man: 
) 
d 
My Zamıyz + 0 Zdm nz XO- = 0 
| do 3 
M,— 1 > dm: o*= 0. 
Von diesen 6 Gleichungen liefert die letzte die Winkel- 
1 
seschleunigung 7} sie ist nichts anderes als die in No. 302 
dw M - n . 
erhaltene Formel a 6 Die vierte und fünfte Gleichung er- 
d 
yeben, da aus der Gleichung für durch Integration auch &@ 
gefunden werden kann, und ferner die sogenannten Centrifugal- 
momente Sdm-xz und Zdm-yz als gegebene Grössen anZu- 
sehen sind, X” und Y”, während X’ und Y' aus den beiden ersten 
Gleichungen folgen. Was nun die z-Komponenten von W' und 
m” betrifft, so ergiebt sich für diese aus der dritten Gleich- 
yewichtsbedingung nur ihre Summe. Dies entspricht aber dem, 
was in der Statik bei der Bestimmung der Stützenwiderstände 
gefunden wurde. 
Würden die sämmtlichen Kräfte P sich. auf ein Kräftepaar 
zom Moment M zurückführen lassen, dessen Ebene senkrecht 
steht auf der Drehachse, so hätte man: 
SX=0; ZY=0; XZ= 0; 
M.;==0; M,= 0; M,=M.