164 Drehung eines starren Körpers um eine gegebene Achse. 
Scheibe F-.ds des Umdrehungskörpers C, geltend machen, erhält 
inan in Bezug auf den horizontalen Durchmesser B, B_ der Kreis- 
Ääche FF 
l 
IM’ = — 39.4F-d6:0.0 U .y.(4A') = 
1 1 
= —2.ds.0.0:70 XIaF-y?. sind = —2.ds:0.0. sin +0, 
unter © das Trägheitsmoment der Kreisfläche F bezogen auf den 
Durchmesser B, B, verstanden. Ist ©, das polare Trägheitsmoment 
dieser Fläche in Beziehung auf den Kreismittelpunkt, so hat man 
2 =20 und damit 
d 
AM' = —ds:8:0- sin d- Op. 
Dies ist dann auch das Moment des Kräftepaares, auf welches 
sich die an der Scheibe F.ds wirkenden zusammengesetzten Centri- 
‚ugalkräfte dK, zurückführen lassen. Damit liefern aber die 
;ämmtlichen am ganzen Umdrehungskörper sich geltend machen- 
den zusammengesetzten Centrifugalkräfte ein in der Vertikalebene 
4'A"0"0' wirkendes Kräftepaar vom Moment: 
r! 
= SI8:0:0 sind 0, = — 0 ind 
dt d+ 
wobei C das Trägheitsmoment der Masse des Umdrehungskörpers 
n Beziehung auf seine geometrische Achse 0’0” bedeutet. 
Ziehen wir jetzt auch die Ergänzungskräfte 
dK. = dm.o- (2 
ar) 
:n Betracht und geben zunächst das statische Moment dM” der 
an der Scheibe F-.ds (Fig. 288) auftretenden Centrifugalkraft dR 
in Beziehung auf eine Achse durch O0, senkrecht zur Ebene 
0,4A,0, an. Bezüglich der Grösse von dR hat man: 
7 2 
dR = F.4s-8:8-sin 9 (4) ; 
Was dagegen die Lage von dR betrifft, so wissen wir aus 
No. 332, dass dE durch einen Punkt €’ der Basis F der Scheibe 
F.ds hindurchgeht, welcher auf dem Durchmesser B,B, des 
K<reises F sich im Abstand 
= Ol © 
Fu 2 F.s-tg 0 
von dem Kreismittelpunkt C befindet, wobei © das Trägheits-