$ 65. Der Stoss freier Körper. 467 
yeschwindigkeit. Di um A4’A” sich drehenden Gestelle 4'0'A4"0" 
(bei demselben der Winkel 4” 00" = %,) geführt dächte, in 0” 
kein Lagerdruck statt, oder mit anderen Worten: es drehte 
sich der in 0’ unterstützte, um 0’0” mit der konstanten Winkel- 
geschwindigkeit w, rotirende Körper frei um 0’, wobei der Win- 
kel # von 0’0” mit 0’A” konstant = % bliebe und auch die 
Winkelgeschwindigkeit 2 von 0’0" um 0’A" ihren Werth nn 
oeibehielte, In diesem Fall handelte es sich also um eine ohne 
Nutation, aber mit gleichförmiger Präcession und Eigen- 
oewegung erfolgende Kreiselbewegung. 
Dass hierbei der Kreisel nicht umfällt, trotzdem sein Schwer- 
punkt sich nicht auf der Vertikalen durch den Stützpunkt 0’ des 
Kreisels befindet, ist der Einwirkung der zusammengesetzten Centri- 
(ugalkräfte zuzuschreiben. Diese Kräfte suchen, wie wir gesehen 
haben, den Winkel # zu verringern, während das Eigengewicht Q 
jes Kreisels den Winkel # zu vergrössern bestrebt ist. Die zu- 
sammengesetzten Centrifugalkräfte ergeben sich aber, wie ihr 
analytischer Ausdruck zeigt, aus dem gleichzeitigen Stattfinden 
der Drehungen um 0’0” und um 0’A”. Verhindert man eine dieser 
Bewegungen, so werden die zusammengesetzten Centrifugalkräfte 
=0, infolge dessen die Stabilität des Kreisels aufhört und der 
Kreisel umfällt. 
i2. Kapitel. 
Die Lehre vom Stoss. 
S 65. 
Der Stoss freier Körner. 
342. Allgemeine Bemerkungen. Wir wollen zwei im Raum 
sich frei bewegende Körper I und IT annehmen, welche sich mehr 
und mehr nähern und schliesslich in einem Punkte B berühren. 
Sucht nun in weiterer Verfolgung der Bewegung der eine Körper 
den andern zu verdrängen, so entsteht ein Stoss, es erwachen 
an der Berührungsstelle wechselseitige Druckkräfte, sogenannte 
Stossdrücke, welche die Bewegungszustände der beiden Körper 
arfahrungsgemäss in ungemein kurzer Zeit sehr merklich ändern, 
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