26 Grundlehren und daran anschliessend die Statik der festen Körper. 
gebenen Kräfte P und bringen in jeder dieser Parallelen in O 
zwei der betreffenden Kraft P gleiche und direkt entgegengesetzte 
Kräfte an. Dadurch erfährt der Bewegungszustand des von den 
gegehenen Kräften angegriffenen starren Körpers keine Aenderung, 
Wir haben aber jetzt 
die in der Figur 15 
gekennzeichneten vier 
Kräftepaare, sowie 
vier in 0 angreifende, 
ihrer Grösse und Rich- 
tung nach mit den 
vier gegebenen Kräf- 
;en P übereinstim- 
mende Kräfte P,, Do, 
Po, P., oder, wenn wir 
die vier Kräftepaare 
zusammensetzen zu 
ainem resultirenden 
Kräftepaar vom Mo- 
mente M und die vier 
nn OO  angreifenden 
Kräfte P zu einer Re- 
sultanten Ro, der so- 
genannten RKReduk- 
tionsresultanten, 
eine einzige, in dem 
angenommenen Punk- 
te 0 wirkende Kraft 
Rund ein Kräftepaar 
vom Moment M. Indem man nun die Kraft R,y mit einer der beiden 
Kräfte des resultirenden Kräftepaares M zu einer Resultanten ver- 
einigt und letztere wiederum zusammensetzt mit der noch übrigen 
Kraft des Kräftepaares M, erhält man schliesslich die Resultante R 
der ursprünglich gegebenen Kräfte P (die in Fig. 15 einge- 
klammerten Kräfte R sind für die Betrachtungen in No. 25 ohne 
Bedeutung). Im Falle die Reduktionsresultante Roy= 0 wird, redu- 
eiren sich die gegebenen Kräfte P, wenn M nicht =0, auf ein 
Kräftepaar vom Momente M. Ergiebt sich aber M==0 und Rıy 
nicht ==0, so ist Roy die Resultante der Kräfte P. Ist endlich 
sowohl Ry==0, als auch M=0, so findet Gleichgewicht statt. , 
26. Die analytischen Gleichgewichtsbedingungen für Kräfte 
in einer Ebene, Sollen die gegebenen Kräfte P (Fig. 15), welche 
wir nach No. 25 auf eine Kraft Ro, die Reduktionsresultante, 
Wie.