8 67. Die Lehre von den Momentankräften und deren Anwendung etc. 497 
jes Körpers um $ mit der Winkelgeschwindigkeit w, welche sich 
argiebt aus 
DI 
(8 =— 
VA 
wobei O0= mr? das Trägheitsmoment der Masse m des Körpers 
nn Beziehung auf eine durch den Schwerpunkt S$ senkrecht zu 
ler xz-Ebene gezogene Achse. 
Nun setzt sich die Bewegung des Körpers zusammen aus 
ainer Translationsbewegung, welche durch die Bewegung des 
Schwerpunktes des Körpers bestimmt ist und aus einer Drehung 
les Körpers um seinen Schwerpunkt, vorliegenden Falles mit der 
Winkelgeschwindigkeit w. Damit erhielte man für die Komponenten 
'„ und v', der Geschwindigkeit v' des Punktes €’ unmittelbar 
nach dem Stoss: 
Se 4 (SC) w-sing = 
Se __ (SO) m: 008 = — 
Da aber der Punkt €’ unverrückbar, also seine Geschwindig- 
zeit vı'=0 sein soll. so hat man auch v'==0 und v',==0, und 
lemgemäss: 
I 
0— * Ze 
+: 
al 
N 
„xx 
MX m. 
ww 
Mit diesen Werthen von %® und ®, ergiebt sich: 
a: vv, = + x. 
— mm? me — mad? 
mr: 
oder, wenn man SC’ mit e bezeichnet: 
/ 
— 2 
2 N! tn  . 
A Re D= 
Die Elementarbewegung des Körpers unmittelbar nach dem 
Anstossen an €’ setzt sich zusammen aus einer durch die Schwer- 
punktsgeschwindigkeit v bestimmten Translation und einer mit 
ler Winkelgeschwindigkeit w erfolgenden Drehung des Körpers 
um eine senkrecht auf der Translationsrichtung stehende, durch 
den Schwerpunkt S gehende Achse. In diesem Falle ergiebt sich 
nach No, 254 als resultirende Bewegung eine Drehung um eine 
Parallelachse, wobei die Winkelgeschwindigkeit der resultirenden 
Autenrieth., Technische Mechanik. 29