Theorie der Vortriebsschraube. 
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Der dadurch größer werdende Bewegungswiderstand kann an einer 
bestimmten Grenze den Vorteil der größeren Wirksamkeit aufheben, 
30 daß man praktisch die im Abstand 0,3 R von der Schraubennabe 
vefindlichen Elemente als kaum wirksam zu betrachten haben wird. 
a) Vortrieb. Die elementare Wirkung auf das Flächenelement 
B.Ax parallel zum Luftstrom heiße ähnlich wie früher A W,; ihre 
Größe wird nach Gleichung (IV) Seite 7 gefunden: 
AW, = Ew zB Axıw (ITIa) 
and die Reaktion senkrecht zur Richtung der Luftgeschwindigkeit 
AW, = ag Be Axt (IILb) 
Zerlegt man jede dieser Kräfte in die Komponenten parallel und 
senkrecht zur Schraubenachse, dann erhält man: 
1. in Richtung der Schraubenachse den von der Wirkung des Luft- 
widerstandes auf das Element herrührenden elementaren Vortrieb A P 
AP=O0OD-—-OE=A4AUW,:cosß— A W, sin ß 
zB Axı vw? [Cs 005 8 — Zw sin ß]; (IV) 
2. senkrecht zur Schraubenachse jenen in die Drehungsebene 
fallenden Widerstand A R, der mit dem Abstande x multipliziert den 
Anteil am Drehmoment AM ergibt, der vom Gesamtdrehmoment, 
das von der Motorleistung an die Schraube abgegeben wird, auf das 
Flächenelement entfällt: 
AM= AR x =(DE, + EF)x = (AW, sin ß + AW, cos ß) * x 
oder 
AM = xB A x v,* [Ca sin ß 4 Ey cos BI- (V) 
%w und Ci sind je nach Art der Wölbung der Flügelquerschnitte aus 
den Widerstandskurven zu entnehmen. 
b) Leistung. Die zur Erzeugung dieses elementaren Drehmomentes 
nötige sekundliche Arbeit ist AL = Drehmoment X Winkelgeschwin- 
digkeit = AM: = = x @BAxv,?:[C sin B + Cw cos ß]. 
Die Ausnutzungsziffer der aufgewendeten Leistung erhellt am 
hesten aus dem Verhältnis 1: 
ı— AP _ Ca cos B — Cw sin ß _ 1 g-cosß— sin ß 
AL xo@-(Casinß + Cweosß) ux esinß + cos ß 
l g—tgß 
= ZZ BR N 
l ux esetgBß +17 (V