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dem Widerstande auf die Flaͤche der Kugel und dem 
auf ihren groͤsten Kreis ist, damit unsere Theorie leicht 
auf alle moͤgliche vorkommende Faͤlle angewandt werden 
koͤnne. 
Es verhalte sich demnach der Widerstand auf die Ku⸗ 
gel zum Widerstande auf ihren groͤsten Kreis wie m: 1; 
und der Halbmesser der Kugel — 7: so wird ihr groͤster 
Kreis —x77, ihr koͤrperlicher Inhalt —*R und 
die Grundflaͤche des Cylinders, der ihr an Masse gleich, 
eben dem Widerstande ausgesetzt seyn soll, — errg; 
die Axe dieses Cylinders also — * Der ganze Expo⸗ 
nent des Widerstandes — — 2 Es verhaͤlt sich also 
die Dichtigkeit des fiuͤssigen Koͤrpers zur Dichtigkeit der 
Kugel, wie der ganze Ausdruk 7 zum Exponen⸗ 
ten des Widerstandes, den die Materie auf die Kugel 
ausuͤbt. Er wird unbestimmt seyn, so lang die Coef— 
ficienten à und es sind; und dies ist auch das einzige, 
was in allen Rechnungen unbestimmt bleiben wird. Ich 
werde um sie allgemein zu machen, gar nicht mehr den 
Halbmesser der Kugel in die Rechnung zu bringen, son⸗ 
dern vielmehr ihn mit dem Verhaͤltnisse — mul⸗ 
tiplici 
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Es seye dem 
nach ——————— 
—— — R. 
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