102 IV. Besondere Tragflügelprofile bei zweidimensionaler Strömung. 
Für /’= 0 ist in der Tat die Zirkulation / Ddz, wo das Integral über 
eine beide Konturen umschlingende Kurve zu erstrecken ‚ist, gleich Null. 
Soll bei /' = 0 auch für jede einzelne Kontur die Zirkulation Null sein, 
so muß das Integral für jede eine einzelne Kontur umschlingende 
Kurve verschwinden. d.h. es muß 
—q D . 
rs | 
Va A Vo = 
PD q 
sein, wir erhalten also für m die Bestimmungsgleichung: 
D D 
Wa 
V(p*— 2) (#— g*) Ve — A) 
q 
Führt man k = fe k'=YV1—k? ein und setzt in diesen bestimmten 
2 » 
[ntegralen 1- - = (1— 4?) ?, so erhält man: 
i 1 
m? nr p* 1— kB gg (4,90) 
VAR) (1— KR) 12 . 
Auf der linken Seite hat man jetzt ein zum „Modul“ k’ gehöriges 
vollständiges elliptisches Integral erster Gattung K’, auf der rechten 
Seite ein vollständiges, ebenfalls zum Modul &’ gehöriges elliptisches 
Integral zweiter Gattung X’, für deren Berechnung Funktionstafeln zur 
Verfügung stehen (z. B. Jahnke und Emde, Funktionstafeln,. S. 68) 
Wir können danach den Wert m* = g?* Zr berechnen. 
Die durch (4,88) und (4,89) dargestellte Strömung setzt sich also aus 
einer Strömung v„„ in Richtung der x-Achse, einer für beide Konturen 
z2 m? ; . . 
zirkulationsfreien Strömung VD, Se in Richtung der 
V (p*— 2?) (2?-—g*) 
y-Achse und einer für z=%“” verschwindenden Zirkulationsströmung 
N 7" zusammen. ; 
2x V(p*— 2) (@— gg) 
Wir haben nun dafür zu sorgen, daß an der Hinterkante beider 
Profile, d.h. für z=—% und z= +g die Geschwindigkeit v nicht 
unendlich groß wird, sondern daselbst glatter Abfluß der Strömung in 
Richtung der x-Achse erfolgt. Dadurch können /’ und %” bestimmt 
werden. Es ergibt sich: 
Po PP nn 
5x = (P—9) Vu, n = Pk 
und D erhält die Form: 
2), (4,91) 
_ . (z +2) (2—9g) (4,92)