89. Moment um die Holmachse. Momente um die Rumpfachse. 185 
Mit Hilfe der in (6,100) angegebenen Bezeichnungen und 44 = a. 
. @ GA . x 
können die Werte von D und G in folgender Form geschrieben werden : 
1 1 
Mg Ca 
9 WS 
A 
a4 Bp—g) 4 15@p—1 cam)” 
+ P—Q) 5(2p—1—r) BE 
M5_ Ca 
DL FA 
1 + (8 ) Ca +15 (22—1—r) ( 
Pd zz Bü) 
Diese Formeln haben auch an sich Interesse, denn sie zeigen: A-—0 
führt zu 0, — 0, (> 0, also zur elliptischen Auftriebsverteilung. Da- 
zegen A-> ©, also unendlich breiter Flügel, zu A, >, 
8 1 1 1 1 
d.h. die Auftriebsverteilung wird der Verteilung der Flügeltiefe pro- 
portional. Daraus folgt ja dann, daß Auftrieb wie Flügeltiefe nur über 
die Flügelbreite konstant sein können. 
Mit Hilfe dieser Formeln kann leicht für jeden Flügelumriß 
die Berechnung von o durchgeführt werden. Bei der Bedeutung von 6 
sind seine Werte wieder für die ganze in $5 beschriebene Systematik 
berechnet! worden. Das Ergebnis findet man in den Abb. 154 bis 158. 
Anhang S. I7 bis 79. 
$ 9. Moment um die Holmachse. Momente um die Rumpfachse, 
Nach (4,20a), S. 65, vgl. auch (4,61), S. 87, ist der Druckpunkt von 
der Mitte des Flügels um N SI entfernt. Die Entfernung von der 
Vorderkante des Flügels ist also 5 — 5 a Dabei bedeutet aber 
x den Winkel des Luftstromes gegen die Flügelsehne. Messen wir den 
Anstellwinkel von da aus, wo der Auftrieb Null ist, so erhalten wir für 
die Entfernung des Druckpunktes von der Flügelvorderkante: 
% t u—ß tt u+ß 
SL (6,113) 
Für einen Abschnitt von der Breite b aus dem unendlich breiten Flügel 
haben wir also das Moment um die Vorderkante: 
M =: % At af vb b. 
M oh + © b0oVe Cam X 
MM = O0 can B+ bo Ca6 - 
ı Yon Dr. W. Richter, DVL.; vgl. dazu auch Glauert, Zit. a. S. 182, 11,5.