IV. Kapitel. Der Mehrdecker 
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geschlossenen Mehrdecker, insbesondere also einen kleineren als der Doppeldecker, 
aus dem es entstanden ist. 
Es kommt hier nur die Strömung im Außenraum des ringförmigen Gebildes in 
Betracht, d. h. die Strömung um einen unendlich langen Balken von der Breite b 
und der Höhe A, die senkrecht gegen die Breitenausdehnung erfolgt und wieder im 
Unendlichen den Wert 1 hat. 
Die Abbildung eines Rechtecks (£-Ebene) mit den Seiten b und h auf die beiden 
Seiten einer Strecke von der Länge b (z-Ebene) erfolgt mit Hilfe einer Funktion 
der Form: z 
tan) fan dz 
JV(p® — z2)(2R —gB) 
Daraus erkennt man, daß die Lösung unserer Aufgabe unmittelbar auf die der 
vorigen zurückgeführt werden kann, wenn man das m? = m? Ta der vorigen Auf- 
gabe hier durch qg? = p?%?, d.h. also 7 in der vorigen Aufgabe hier durch &2ersetzt. 
Da dann + durch 1 ersetzt werden muß, erhalten wir hier an Stelle der Gleichungen 
(17) bzw. (19), wenn wieder /2? = 1 — %? berücksichtigt wird: 
h E— k?K ; 
5 KK Re 7. (20) 
h2 4? 
Wann (2 
"A (E—WK)? ZU) 
aus (20) folgt wieder bei gegebenen A und b der Modul % und aus (21) sodann die 
gesuchte Fläche FF, 
4. Endlich 1äßt sich mit den Hilfsmitteln des $ 12 Kapitel II die Aufgabe für 
einen Eindecker von der Spannweite b mit einem Spalt von der Breite d lösen. 
Entsprechend der dortigen Bezeichnungsweise haben wir p = Te q= ST Das 
komplexe. Potential wird, da jetzt v„„ = 0, Do = 1, T* = 0 zu nehmen ist: 
z 2 m 2 
W == | nn POL dz. 
V (2* — 2?) (2? — g*) 
Wir erhalten also © 
W= [wde, . 
C 
wo C eine Kurve bedeutet, welche die mit der Spaltbreite d versehene Strecke 
> bis +2 umschlingt. Bei der Auswertung dieses Integrals kann wieder das 
Residuum für z = © genommen werden. Man erhält dann 
F' = = (p? +g? — 2m?) 
also, wenn nach II 12 Gleichung (68) m? — on? Ti gesetzt wird. wobei der Modul 
k =. => &, X? = 1— k? zu nehmen ist: 
‚ 62 E’