IT. Kapitel. Der unendlich breite Tragflügel 
51 
Unendliche weitergehen. In den Abb. 26—28 sind die Stromlinien in drei Fällen 
gezeichnet: 
1. Abb. 26, T=0. Die Gleichungen der Stromlinien lauten jetzt 
x ZI C. 
Für c=0 wird y=0 oder x? 4 y? = a? Die Spaltungspunkte liegen auf der 
x-Achse. Vertauscht man y mit —Y, So bedeutet das. für die betreffende Strom- 
linie nur den Übergang von +c.zu —e. 
Die Stromlinien. verlaufen symmetrisch 
zur z-Achse, liegen also über und unter 
der Kontur gleich dicht; somit ist also 
der Druck beiderseits gleich groß, und 
es kann ;auch keine Kraft senkrecht 
zur z-Achse, d. h. zur Strömungsrich- 
fung, auftreten. Diese Strömung muß 
also ohne Auftrieb auf die Kontur 
verlaufen. 
2. Abb. 27, vo = 0. Jetzt lau 
ten die Gleichungen der Stromlinien 
In (@? + y?) = Const, oder ey =C. 
Die Stromlinien sind ‚also Kreise, die 
zu dem gegebenen Kreise x? + y? = a? 
konzentrisch liegen. Hier herrscht 
demnach nach allen Seiten Symmetrie. 
so daß auch der Druck vollständig 
symmetrisch verteilt ist. Es handelt 
sichumeine Zirkulationsströmung., 
d. h. eine die Kontur umkreisende 
Strömung, womit natürlich keine Ro- 
tation der kleinsten Teile der Flüssig- 
keit verbunden ist. Man sieht, daß 
auch diese Zirkulationsströmung keine 
Kraft auf die Kontur ausüben kann. 
3. Abb. 28, sowohl T' als auch vs 
von Null verschieden. Diese Strömung 
setzt sich durch geometrische Addition 
der unter 1 und 2 angegebenen Strö- 
mungen zusammen. Die Abb. 28 zeigt, 
daß jetzt die Stromlinien oberhalb der 
Kontur enger aneinander rücken als 
unterhalb, so daß wir also nur in diesem Falle eine Kraft senkrecht zur Strömungs- 
richtung zu erwarten haben. Eine genauere Rechnung, die wir später wieder mit 
dem Impulssatz durchführen werden, wird zeigen, daß sich jetzt tatsächlich eine 
Kraft ergibt, die sowohl T' als auch vw proportional ist. Die Erörterung.der Frage.