II. Kapitel. Der unendlich breite Tragflügel 59 
Zur Ermittlung dieser Kraft wenden wir nun wieder den Impulssatz der Mecha- 
nik an. Als Kontrollfläche wählen wir (s. Abb. 34) diesmal eine unser Profil 
umschließende Zylinderfläche von der Höhe 1 m, deren Grundradius ein Kreis 
mit sehr großem Radius R ist, welcher seinen Mittelpunkt im Koordinatenanfangs- 
punkt hat. Es ist dann wieder 
(vgl. S. 44) die Summe aller 
Kräfte, die auf die Grenzflächen 
des zwischen den beiden Zy- 
linderflächen eingeschlossenen 
Raumes wirken, gleich dem 
Überschuß des in der Zeiteinheit 
durch die ‚Grenzflächen austre: 
tenden Impulses über den ein 
tretenden” Und zwar kommen 
dabei offenbar nur die Mantel- 
flächen unseres Zylinders in 
Betracht. An Kräften, die auf 
die Grenzflächen der abgegrenz- 
ten Flüssigkeit wirken, haben 
wir dann: Aw 
L. auf die ihnere Fläche — %B 
—— Pf iD 
2. auf die äüßere Fläche wirkt 
in allen Teilen der, Druck, 
Bezeichnen wir den Druck, pro 
Flächeneinheit mit po, mit © den 
Winkel, den die nach außen 
gerichtete Normale des Kreises ‚mit der x-Achse bildet, so daß —% cos & und 
— m sin 0. die Komponenten *von n sind. so erhalten wir im ganzen auf die 
äußere Fläche den Kraftvektor 
„RR (Eos 9 + isin 6) do = — R[pe‘%d ©. 
Yo , Ö 
Da nach der Berrbullischen Gleichung p=C— ov? ist und offenbar die Inte- 
2m 2x t 
grale (C cos ode und |Csin ode gleich Null sind, kann der Ausdruck für den 
0 0 ; ; 
Kraftvektor auf die Außenfläche auch so geschrieben werden: 
2A . 
2 (w2eındo. 
Bezeichnet ferner $ den Winkel, den an irgendeiner Kreisstelle der Geschwindig- 
keitsvektor v mit der zx-Achse bildet, so ist die Flüssigkeitsmenge, die unseren 
Zylinder längs des Flächenelementes R:de-1 in der Zeiteinheit verläßt: 
oRdovcos ($ — 0),