Einseitiger magnetischer Zug. 39 
oder, da endlich BQ die gesammte Kraftlinienzahl N bedeutet, 
welche von einer Fäche zur anderen übergeht, auch 
N 
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Dieses für sehr nahe an einander liegende Flächen gültige 
Gesetz kann mit genügender Genauigkeit auf elektrische Maschinen 
angewendet werden, da hier der Abstand zwischen Pol und Anker 
stets der Polfläche gegenüber klein ist. Um einen konkreten Fall 
vor Augen zu haben, möge die Rechnungsweise für das Magnet- 
gestell in Fig. 9 kurz betrachtet werden, in welchem vier magnetische 
Kreise auftreten. Hier fliesst durch jeden Pol der Kraftstrom aus 
2 magnetischen Kreisen, und es müssten daher entsprechend einer 
angenommenen Durchbiegung der Welle die mittleren Abstände 
zwischen dem Anker und den einzelnen Polhälften berechnet werden. 
Die Summe der beiden Abstände, welche von dem Kraftstrom eines 
magnetischen Kreises überbrückt werden, bildet die Luftstrecke des- 
selben. Unter Benutzung dieser Zahl ist nun für jeden magnetischen 
Kreis entsprechend Fig. 13 eine Magnetisirungskurve zu berechnen 
und daraus der Kraftstrom N’ zu entnehmen, welcher von der vor- 
handenen Amperewindungszahl erzeugt wird. Aus N’ ergiebt sich 
die radiale Zugkraft F jeder der beiden Polhälften, durch welche 
der Kraftstrom fliesst, nach Gl. 16 in Dynen. Unter Benutzung 
des auf S. 13 gegebenen Uebergangsfaktors erhält man 
4.N'? ns 
F— g. kg, 
wobei Q als halbe Polfläche in gem einzuführen ist. Indem man 
einen entsprechenden Werth für alle Polhälften berechnet und die 
radialen magnetischen Kräfte zu einer Resultirenden vereinigt, erhält 
man die verlangte Grösse für den vertikalen Zug. 
F (16)