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n 
Tr 
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Schwingungszustand darstellt. (Vergl. Fig. 4.) Von der Grösse des 
Winkels 
BOA=otl-v=o 
hängt alsdann der Unterschied im Schwingungszustand der beiden 
Bewegungen ab; dieser Winkel » giebt den Phasenunterschied der 
beiden periodischen Änderungen I und II an. 
Setzt man nun die beiden Vektoren OA und OB in derselben 
Weise zu einer Resultante OÖ © zusammen, wie dies bei dem Parallelo- 
gramm der Kräfte und der Bewegungen üblich ist, so giebt O C 
nach Grösse und Lage genau den Vektor, durch dessen Vertikal- 
projektion zu jeder Zeit die Summe der beiden periodischen Ände- 
rungen I und II dargestellt wird. 
Es ist 
  
OC=VOoRr+ÖOB?+20A:ÖB-csp 
und ebenso ergiebt sich aus der Figur: 
tan © oO B = tan Oo = en — de 
DO OB-+OA cosp 
Man erkennt sofort, dass wenn man mit OA die Grösse J’, 
  
mit OB die Grösse J“ und mit @ den Phasenunterschied der beiden 
zu summierenden Wechselströme bezeichnet, O C den Höchstwert des 
durch die Addition entstandenen Wechselstromes III, d.h. die Grösse J’” 
und © den Phasenunterschied des Stromes III und II darstellt. 
Man erhält auf dem Wege der Konstruktion somit auf viel ein- 
fachere Weise dieselben Resultate, die sich in Absatz 3 auf dem Wege 
der Rechnung ergeben hatten. Für die Lösung praktischer Aufgaben 
wird man sich daher immer mit Vorteil des graphischen Verfahrens, 
d.h. der Vektordiagramme bedienen. 
6. Zusammensetzung mehrerer sich periodisch ändernder Grössen 
von gleicher Periode. 
In derselben Weise, wie man zwei periodisch veränderliche Er- 
scheinungen zu einer einzigen vereinigen kann, können auch eine 
grössere Anzahl summiert werden, sofern nur alle dieselbe Periode 
haben. 
Man bildet zunächst aus zweien die Resultante, dann aus dieser 
Resultante und einer dritten eine Resultante; diese neue Resultante 
vereinigt man nach dem Parallelogramm der Bewegungen mit einer 
vierten und fährt so fort, bis alle periodischen Veränderungen in 
einem einzigen Vektor vereinigt sind.