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durch die der Strom veranlasst wird, den Widerstand zu durch- 
fliessen, je einen Winkel von + 90° und — 90°. 
1 
Für alle praktischen Fälle kann man daher er als eine negative 
© 
Selbstinduktion als eine Grösse —L'w auffassen. 
In die Rechnung und in die Konstruktion führt man also ein- 
1 1 
fach die Differenz — — Lo ein. Ist — >Lo, so eilt der Strom 
Co Co 
1 
der treibenden EMK voraus, ist a < Lo, so bleibt der Strom 
& 
1 
hinter der treibenden EMK zurück. Ist 6 
© 
- = Low, sosind Strom 
und treibende EMK in gleicher Phase. 
Die Tangente des Winkels p, um den diese Voreilung oder das 
Zurückbleiben stattfindet, ist: 
eg | 
— —L'o])-.J 
Co 1 Lo 
ee J:W —eWwo WW 
Die treibende EMK der Elektrizitätsquelle ist: 
1 ve a 
Ver, Lo) Be ee 37) 
Cem 
Der Wurzelwert ist die Impedanz (vergl. Fig. 27, S. 42), welche 
bei Wechselströmen an Stelle des Widerstandes in Ohm bei Gleich- 
strom tritt. Je nachdem also die Wirkung der Kapazität oder die 
der Selbstinduktion überwiegt, ersetzt man eine Verbindung beider 
Grössen durch eine Kapazität 
  
  
  
C 
= eh 
2 9.0.8002 
oder durch eine Selbstinduktion 
il 
L’=L— — oe 
> 
Wir behandeln nunmehr beispielsweise den Fall, dass sich ein 
Wechselstromkreis an den Punkten Mund Nin zwei parallele Zweige 
verzweigt, die beide Widerstand, Selbstinduktion und Kapazität ent- 
halten, und nehmen an (vergl. Fig. 28), die treibende EMK zwischen 
den Verzweigungspunkten M und N sei bekannt und sei E. 
Wir wählen zunächst die Gerade OA (vgl.Fig.29) im Massstabe der 
Volt gleich E und konstruieren über OA als Durchmesser den Kreis. 
1 
Hierauf bilden wir die Differenzen —— — L, ® und —— —1,® 
4 © , ©