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150 ANHANG. 5 Bu. 
Die Functionen E,) und E,(t), $ 22, pag. 23, sind gegeben und bekannt; ebenso e, und &, und 
k, und %, aus Gleichung (4.) und (7.) des $ 28; den Zusammenhang zwischen den Integrationsconstanten 
a, und a,, ß, und ß, giebt Gleichung I.; und III,,; des $ 28, pag. 31; die vier unabhängigen Üon- 
stanten der Integration, a, P}, Yı, y2 bestimmen sich aus den Daten des Anfangszustandes, nämlich den 
Anfangswerthen der Stromintensitäten, der Elongation und der Geschwindigkeit. 
Die Figuren 4 und 5 auf pag. 149 stellen die diesen Verhältnissen entsprechenden Anordnungen dar. 
(I) und (III) combinirt mit (Il). Durch das Galvanometer oder Eilectrodynamometer geht nur 
ein Strom. 
  
Fig. 6. 219, 7. 
Hat man wie oben, zwei getrennte Leitungen oder eine einfach verzweigte Leitung, und ist dabei 
nur ein Strom oder nur ein Stromzweig durch den Messapparat geleitet, so gelten für die erste Annä- 
herung der Stromintensitäten die ersten beiden der oben, pag. 149 unter (I) und (LI) angeschriebenen 
Gleichungen; hingegen hat man für die Elongation beim Galvanometer: 
m 
  
CL, IIl/IL«) cc Bu ee mer lecken, etktdt—e reif, erreicht} ; 
beim Electrodynamombseter: 
En , os ; ; 
HIT 0 09, ee Eh ei (zit, + Ei Jetrtdt—e rt (zur, + Erli)ettrtdt). 
Del 
Bezüglich der Constanten gilt die obige Bemerkung. 
Die Figuren 6 und 7 zeigen die schematischen Anordnungen der hierher gehörigen Fälle. 
II. Durch das Galvanometer oder Electrodynamometer geht der einzige vorhandene Strom. 
Ist im Ganzen nur ein Strom vorhanden, $ #, so gilt für 
die erste Annäherung der Stromintensität die Gleichung (II) des 
$ 25, deren Integral nach Gleichung (II) und (IL.) des $ 29: 
  
de n=aet+ere| E(te+ dt. 
D Die Ausdrücke der Elongation hingegen ergeben sich aus 
Fie, 8. Gleichung (I,) desselben $ 29, so dass beim Galvanometer: 
a e Int al 
He)... =d+re tt re hot Eh, € kıt jettitdt—e katlijetketdt) : 
beim Electrodynamometer: 
1 e I SS > «I en 
din)... 0 let (+ Eri)et dt —e rt mir Eii)errtdt).