36 Drittes Kapitel. 
des magnetischen Theilchens o vom Fusspunkte dieser Senkrechten 
gleich x und der von der Senkrechten und der Linie AD einge- 
schlossene Winkel gleich «. Dann ist die horizontale Komponente 
der zwischen o und dem Einheitspole wirkenden Kraft gleich 
mo 
9% 
—— (08 0. 
are 
Denken wir uns nun eine ganze Reihe solcher Elementar- 
magnete o, welche auf der Oberfläche NN einen Kreisring DD von 
der Breite dx bilden, so ist die horizontale Komponente der Kraft, 
mit der dieser Ring auf den in A befindlichen Einheitspol wirkt, 
gleich 
2mnxdx 
dP=-—— — 
a° + x” 
cos &. 
Ihre vertikale Komponente ist Null, da die vertikalen Kompo- 
nenten der Kräfte je zweier einander auf dem Kreisringe gegenüber- 
liegender Theilchen gleich gross, aber entgegengesetzt gerichtet sind. 
Somit stellt obiger Ausdruck die gesammte zwischen dem Kreisringe 
und dem Einheitspole wirkende Kraft dar. Nun ist 
ade 
x—atge, also dx— —,-, 
cos?« 
und 
a 
Cosa —= — .— - 
Va?-+x? 
Durch Einsetzung dieser Werthe in obige Gleichung erhalten wir 
dP=2nmsinade. 
Integriren wir diesen Ausdruck zwischen den Grenzen «—=0 
und a=o, so finden wir als gesammte Kraft, die von der Pol- 
fläche NN auf den Einheitspol ausgeübt wird 
P=2nm(1— cose). 
Es sei nun die Polfläche sehr gross gegen den Abstand a des 
Punktes A; alsdann sind die Verbindungslinien zwischen A und den 
Kanten der Polflächen diesen nahezu parallel. Wir können a unter 
dieser Annahme gleich = setzen, und somit wird, da cos Freak, 
Pesse 2.0. 0 ee 
Ist die zwischen der Polfläche NN und dem Einheitspol wirkende 
Kraft eine abstossende, so erfährt er gleichzeitig eine Anziehung von 
      
  
  
  
    
   
  
  
  
  
    
  
  
  
  
  
  
   
   
  
  
  
  
   
  
  
  
  
     
    
  
    
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