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von 
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29. Theorie des Elektromagnetes. 
I1s“, 
Pr z Sina. 
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Da diese Gleichung für jedes Theilcher gilt, so finden wir als ge- 
sammte Kraft, die der kreisförmige Leiter ausübt, 
‚sine 
BR —-2nrı 2 
oder da 
r 
= 7,005 
sin « 
Omi 
TU: 
P= — - sin? e. 
E 
Die Arbeit, die zur Verschiebung des Einheitspoles um eine kleine 
Grösse dx erforderlich ist, beträgt 
  
Dre: 
Pdx = — sin? @.dx. 
Nun ist 
x=rcige 
und 
rde 
dx Er eng 
sin?« 
sodass 
Pdx = — 2risina de 
wird. 
Integriren wir diese Gleichung zwischen den Grenzen «—=0 und 
=, so finden wir als Linienintegral der magnetischen Kraft 
BA... 0.0.0.0. 0 
also genau denselben Ausdruck, den wir in Gleichung (13) für einen 
geraden, unendlich langen Leiter fanden. Die Gleichung 
ä Ani : 
I = 1 = SE ae, (16 ) 
Od 
behält also auch ihre Gültigkeit für Magnete, die durch Solenoide 
erregt werden. 
Es ist augenscheinlich von keiner Bedeutung, ob die Spule in 
Fig. 24 nur aus einem kreisförmigen Draht besteht, oder aus einem 
Leiter, der mehrere Windungen bildet. Denn in Gleichung (17) gehen 
weder der Durchmesser, noch die Dicke der Spule ein, und das 
Linienintegral erstreckt sich über eine Linie von unendlicher Länge. 
5*F