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62. Kleine Dynamomaschine, 
g?mal, sein Widerstand also 1/gmal so gross, wie bei der normalen 
Maschine, so dass 
u © . 
Der magnetische Widerstand des Luftzwischenraums wird in 
gleicher Weise geändert. Da ö'=gÖd und Q/=qg’Q,, 80 wird 
sich der Widerstand des Luftzwischenraums im Verhältnis von 1:1/q 
ändern. Vernachlässigen wir die kleine Korrektion, die eigentlich 
wegen der Permeabilität einzuführen wäre (dies ist erlaubt, da die 
Charakteristik bei der niedrigen Magnetisirung, welche im kritischen 
Zustande herrscht, als gerade Linie anzusehen ist), so finden wir, 
dass alle Widerstände des magnetischen Kreises demselben Gesetze 
folgen. Es ist deshalb 
RB — und Ko 
Der kritische Widerstand, d. h. der höchste Betrag des äussern 
Widerstandes, durch welchen das Modell noch eben einen Strom 
hindurchsenden kann, wird deshalb 
we Rn Wi=Kn— 2. 
Der erste Ausdruck auf der rechten Seite dieser Gleichung ist 
daher derselbe wie bei der normalen Maschine, während der zweite 
Ausdruck verschieden ist. Ist g>1, d. h. haben wir die Ab- 
messungen der normalen Maschine vergrössert, so wird der zweite 
Ausdruck kleiner und der kritische Widerstand grösser. Dies liegt 
auf der Hand; denn die grössere Maschine leistet mehr und kann 
daher auch einen Strom durch einen höhern Widerstand schicken. 
Ist indessen g<1, d.h. verkleinern wir die linearen Abmessungen 
der normalen Maschine, so wird der zweite Ausdruck auf der rechten 
Seite grösser und der kritische Widerstand kleiner. 
Es fragt sich jetzt, um wie viel müssen wir die Abmessungen 
der normalen Maschine verringern, um ein Modell zu erhalten, wel- 
ches nur in einem äussern Stromkreise vom Widerstand Null Arbeit 
zu leisten vermag und welches bei der geringsten weitern Verkleine- 
rung seiner Dimensionen sich selbst nicht mehr erregen kann. Diese 
Grenze wird augenscheinlich erreicht, wenn 
K nl 
q