u das 
14. Anziehungskraft von Magneten. 37 
des magnetischen Theilchens & vom Fusspunkte dieser Senkrechten 
gleich x und der von der Senkrechten und der Linie AD einge- 
schlossene Winkel gleich «. Dann ist die horizontale Komponente 
der zwischen co und dem Einheitspole wirkenden Kraft gleich 
mo 
GR ze 08 a 
Denken wir uns nun eine ganze Reihe solcher Elementar- 
magnete o, welche auf der Oberfläche NN einen Kreisring DD von 
der Breite dx bilden, so ist die horizontale Komponente der Kraft, 
mit der dieser Ring auf den in A befindlichen Einheitspol wirkt, 
gleich 
daR Inn cos a. 
Em 
Ihre vertikale Komponente ist Null, da die vertikalen Kompo- 
nenten der Kräfte je zweier einander auf dem Kreisringe gegenüber- 
liegender Theilchen gleich gross, aber entgegengesetzt gerichtet sind. 
Somit stellt obiger Ausdruck die gesammte zwischen dem Kreisringe 
und dem Einheitspole wirkende Kraft dar. Nun ist 
  
  
  
ada 
z—atgo, also "de — el 
cos? « 
und 
a 
COSEa—= ————. 
V a? —+ x 
Durch Einsetzung dieser Werthe in obige Gleichung erhalten wir 
dP=2nmsin.ade. 
Integriren wir diesen Ausdruck zwischen den Grenzen «—=0 
und «=r, so finden wir als gesammte Kraft, die von der Polfläche 
NN auf den Einheitspol ausgeübt wird, 
  
P=2nm(1— cos e). 
Es sei nun die Polfläche sehr gross gegen den Abstand a des 
Punktes A; alsdann sind die Verbindungslinien zwischen A und den 
Kanten der Polflächen diesen nahezu parallel. Wir können « unter 
. . TI . . TT . 
dieser Annahme gleich —- setzen, und somit wird, da cos en 0°. 186; 
ee ee 
Ist die zwischen der Polfläche NN und dem Einheitspol wirkende 
Kraft eine abstossende, so erfährt er gleichzeitig eine Anziehung von