26. Linienintegral der magnetischen Kraft. 61 
mal den von dem Ringe begrenzten Raum umkreisen, und der Ein- 
fachheit halber nehmen wir an, seine Bewegung erfolgte auf einer 
der Kraftlinien. Die dabei geleistete Arbeit ist das Linienintegral 
der magnetischen Kraft, welches einmal längs des geschlossenen 
magnetischen Kreises gebildet ist. Dividiren wir dasselbe durch den 
I la l. 
Ausdruck — + — + — 
uı 43 443 
Ein Beispiel möge dies veranschaulichen. 
+ ..., so erhalten wir die Induktion ® 
D 
  
  
  
D 
  
  
Fig. 21. 
In Fig. 21 sei DD ein gestreckter Draht von grosser Länge, 
den ein Strom ö in der durch den Pfeil angedeuteten Richtung 
durchfliesst. Wir grenzen um diesen Draht einen ringförmig ge- 
stalteten Raum R vom Querschnitt Q@ und vom Radius r ab. Die 
magnetischen Kraftlinien umkreisen den Draht, wie wir oben sahen, 
in der Richtung des Uhrzeigers, sodass wir Arbeit leisten müssen, 
um den Pol einmal in entgegengesetzter Richtung um den Draht zu 
bewegen. Aus Gleichung (5) ergiebt sich, dass die Stärke des den 
Draht umgebenden magnetischen Feldes in der Entfernung r gleich 
Er 
= ist. Dieser Ausdruck bezeichnet daher gleichzeitig die Kraft, 
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die sich der Bewegung des Poles auf jedem Punkte seiner Bahn