14. Anziehungskraft von Magneten. 39 
des magnetischen Theilchens o vom Fusspunkte dieser Senkrechten 
gleich x und der von der Senkrechten und der Linie AD einge- 
schlossene Winkel gleich ©. Dann ist die horizontale Komponente 
der zwischen o und dem Einheitspole wirkenden Kraft gleich 
mo 
ze 2 cos «. 
Denken wir uns nun eine ganze Reihe solcher Elementar- 
magnete co, welche auf der Oberfläche N N einen Kreisring D_D von 
der Breite dx bilden, so ist die horizontale Komponente der Kraft, 
mit der dieser Ring auf den in A befindlichen Einheitspol wirkt, 
gleich 
2nmxds 
dF= -—, >— 608 @. 
Q: az 
  
Ihre vertikale Komponente ist Null, da die vertikalen Kompo- 
nenten der Kräfte je zweier einander auf dem Kreisringe gegenüber- 
liegender Theilchen gleich gross, aber entgegengesetzt gerichtet sind. 
Somit stellt obiger Ausdruck die gesammte zwischen dem Kreisringe 
und dem Einheitspole wirkende Kraft dar. Nun ist 
  
a da cl 
z=atge, also de = —, 
cos” & 
und 
a 
COS a = me: 
Ve+ 2? 
Durch Einsetzung dieser Werthe in obige Gleichung erhalten wir 
dF—=2nmsin ade. 
Integriren wir diesen Ausdruck zwischen den Grenzen «—=0 
und «—=a, so finden wir als gesammte Kraft, die von der Polfläche 
NN auf den Einheitspol ausgeübt wird, 
F=2nm(l— cos e). 
Es sei nun die Polfläche sehr gross gegen den Abstand a des 
Punktes A; alsdann sind die Verbindungslinien zwischen A und den 
Kanten der Polflächen diesen nahezu parallel. Wir können « unter 
dieser Annahme gleich = setzen, und somit wird, da cos > = 0 ist, 
Farm se nei) 
Ist die zwischen der Polfläche NN und dem Einheitspol wirkende 
Kraft eine abstossende, so erfährt er gleichzeitig eine Anziehung von