Zwei- und Dreiphasenmotoren. 263 
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de=?nrN,!IB cos (e—g) X — v'de. 
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: s . . TI TT 
Diese Gleichung ist zwischen den Grenzen a — EG udo=-— E 
I 
zu integriren und liefert dann 
  
e=6riBN,v'cosp 
in absolutem Maass. Die elektromotorische Kraft, die in einer Feld- 
spule entsteht, ist daher eine Sinusfunktion und besitzt den maxi- 
malen Werth 
E=3FN;,v'. 
In der gegenüberliegenden Spule, die zu demselben Paar gehört, wird 
eine gleiche elektromotorische Kraft inducirt; da diese beiden Spulen 
hintereinandergeschaltet sind, so beträgt die maximale elektromo- 
torische Kraft in jedem Kreise des Systems 
E=6FN;,v' x 10° Volt. 
Die effektive elektromotorische Kraft wird dementsprechend 
e=426 FN,v' x 10° Volt. 
Nach Formel (69) ergiebt sich für die elektromotorische Kraft in 
jedem Kreise eines -zweiphasigen Systems ein ähnlicher Ausdruck, 
bei dem nur die Zahl 4 an Stelle des Koöfficienten 4,26 tritt. Die elek- 
tromotorische Gegenkraft ist daher bei gleicher Stärke des Gesammt- 
feldes und bei gleicher Zahl der Windungen in einem Kreise beim 
Dreiphasenmotor um 6,5°/, grösser als beim Zweiphasenmotor. 
Um jedoch die Vergleichung der beiden Maschinen richtig durch- 
zuführen, dürfen wir nicht annehmen, dass die Windungszahl v’ bei 
beiden dieselbe ist. Wir haben zwei Felder von gleicher Stärke und 
gleicher Gesammtzahl & der Windungen, die jedoch in einem Falle 
für den Dreiphasenstrom und im andern für den Zweiphasenstrom 
angeordnet sind. “und e mögen beim Zweiphasenmotor und i, und e, 
beim Dreiphasenmotor die Stromstärke und Spannung bedeuten. 
Wird dann bei beiden ein Draht von gleichem Querschnitt für die 
Wicklung der Feldmagnete verwandt, so ist, wie wir vorher zeigten, 
e- 1.05: Beim Zweiphasenmotor haben wir 
e= RN 2710, 
und beim Dreiphasenmotor