264 Sehstes Kapitel. 
auf Null zurü>geht. Man erhält dadurch eine neue Relation analog 
GI. (4), nur daß jeßt r, einen Widerſtand repräſentirt , der gleich dem 
1000fachen von dem einer Theilung des Drahtes VF ift. Eine zweite 
Correction ergibt ſomit: 
4 ds E 
OS 
wobei 
oder ſehr angenähert : 
  
Jn ganz analoger Weiſe fortfahrend , erhält man eine dritte Cor- 
rection : 
"= E Vg, 
worin 
g= 1; A Ts 
und endlich allgemein, je nach dem Grad von Genauigkeit, den man er- 
reichen will: 
1, = 1; (1 +0,01 d, 40,001 6, — 0,0001 4, —+...). 
105. Methode von Prof. Bernardi. Man könnte auch die folgende, 
von Prof. Bernardi*) herrührende Methode anwenden, welche viele 
Aehnlichkeit mit der Methode der doppelten Wägung bei gewöhnlichen 
Waagen hat. Statt der Ede B Ihneidet man die Ede A des DVieredts 
ab umd erjeßt dieſelbe in ähnlicher Weiſe wie in Fig. 61 durch einen 
homogenen Draht, deſſen Enden mit den möglichſt gleichen Widerſtänden 
r, und x; verbunden werden; in r, ſchaltet man einen willkürlichen, 
von dem zu meſſenden Widerſtand r, nicht viel verſchiedenen Widerſtand 
ein und bringt endlih durch Verſchiebung eines Contactes auf dem 
Draht die Galvanometernadel auf Null. Nun haltet man den Wider: 
ſtand x, aus der Seite BC aus, erſebt denſelben dur< eine Anzahl 
Widerſtandsrollen mit Rheochord und ſchaltet mit Hilfe dieſer Vorrich- 
tung ſo viel Widerſtand ein, bis die Nadel wieder auf Null zurückgeht, 
ohne im übrigen das geringſte am Apparat zu ändern. Der eingefchal- 
w 
tete Widerſtand iſt dann = x,. 
106. Methode von Thomſon zur Meſſung kleiner Widerſtände. 
Wenn es ſih darum handelt, den ſpecifiſhen Widerſtand eines Körpers 
  
*) ©. Naccari und Bellati, Manuale di fisica pratica, pag. 527.