266 . Sechdtes Capitel. 
tem, paſſendem Widerſtand verbunden und zwiſchen den Puncten Q und P 
dieſer Drähte wird dann die Brücke mit einem jehr empfindlichen Gal- 
vanometer GC eingeſpannt; verſchiebt man dann den Punct T’ fo weit, 
daß in der Brüde PQ der Strom verſhwindet , alſo die Nadel auf 
Null ſteht, ſo iſt der Widerſtand TT“ genau gleich dem Widerſtand SS“. 
Fig. 62 þ ſtellt den ganzen Apparat ſchematiſch dar; wir bezeichnen die 
Widerſtände S8, ST, TT“ der Reihe nah mit a, c, b; ferner die 
Widerſtände der Schließungsbogen SP, PT S‘Q, QT’ analog niit 
e Semo m SIS, Ja, Je, Ja, Je die Stromſtärken 
in den Stücken a, c 2c. 2. Berückſichtigt man nun, daß in PQ fein 
Strom exiſtirt, ſo erhält man durch Anwendung des erjten Kirchhoff ’- 
ſchen Geſetzes auf die Puncte 8“, T, Q und P die Gleichheiten : 
„eIrth; JESI RS = 
i= do, 
alſo auch: 
u, — h 
Die Anwendung des zweiten Gefebes auf die drei geſchloſſenen 
Stromkreiſe ‘QT, SS‘PQ, TŒWPQ von welchen keiner einen Elec- 
tromotor enthält, ergibt die weiteren drei Gleichungen : 
C dI T4 = 0 
e‘Je + bJIy —eJ. =0, 
welche ſih mit Berückſichtigung obiger Gleichheiten auh in folgende 
Form bringen laſſen : 
cJ. = Ju (E +d); a. (A + dd) Ji = ds 
bJI. 4 (ble) Ju = eJi. 
Berechnet man I, aus der erſten Gleichung und ſetzt den Werth in die 
beiden letzten ein, ſo folgt: 
la (e I) + c (a —d)] Ju = cdJ, 
[b (e‘ + d‘) > c (b—+ e‘) ]Ja = ceJ, 
und durch Elimination von T, und Ja: | 
a (c+ dd‘ e‘) A cd‘ vo 
Be Fette‘ 
  
C 
und hieraus endlich: 
C 4 
ae —bd——- 2 (dei —edN). 
ve — bd a IN ed‘) 
Macht man nun den Widerſtand c ſo klein, daß man die rechte 
Seite dieſer Gleichung vernachläſſigen kann, ſo erhält man: 
ae=bd,