der 
man 
hren 
Teis- 
war; 
mit 
hten 
'adel 
des 
 ZU- 
‚ die 
hin- 
Ab- 
Iben 
urde 
‚ die 
dem 
tung 
so 
Sen, 
Ab- 
Ver- 
dem 
Con- 
ZU- 
‚keit 
Nachtrag zu dem vorigen Aufsatze. 21 
Ich glaubte den Werthen, welche die Ablenkungen erhalten 
hätten, wenn die angedeuteten Störungen nicht dagewesen 
wären, nahe zu kommen, indem ich aus den je vier zusammen- 
gehörigen Werthen die arithmetischen Mittel nahm. Dadurch 
erhielt ich folgende Werthe für w: 
für g9=0 95,5 für 0=3 82,2 
1 93,4 4 73,1 
2 89,5 5 62,8 
Ich will über die angegebenen Beobachtungen noch bemerken, 
dass nach je zweien die Intensität des Stromes und die Rich- 
tung des magnetischen Meridians an demselben Apparate be- 
obachtet, und durch Interpolation gefunden wurde, welchen 
Werth die Intensität, und welche Lage der Meridian zur Zeit 
einer jeden Ablenkungsbeobachtung hatte. Die angegebenen 
Zahlen sind auf eine constante Intensität redueirt. (Die Ein- 
heit für ı ist 2/6, für o $ Zoll) Um nun die Beobachtungen 
mit der Theorie zu vergleichen, berechnen wir aus der 
Gleichung: 
: due, 4) due, 
Hsmy=n. ee) 5 
Legen wir den Anfangspunkt der Coordinaten in den Mittel- 
punkt der Scheibe, und die x Axe in den magnetischen Meri- 
dian, so ist, wenn wir den Radius der Scheibe R nennen: 
era 
(e— B)’+y?’ 
wo.4 und B unbekannte Constanten sind. Da der Ablenkungs- 
winkel der Nadel sehr klein ist, so können wir: 
  
u=4+ B.log 
7; L „ ZL 
Yy=o y’=—o0 
setzen, wo Z die Länge der Magnetnadel, o den Abstand 
ihres Mittelpunktes vom Mittelpunkte der Scheibe bezeichnet. 
; ; ee) ee . 
Schreiben wir ferner noch 7, für 77 und w für sin w, so er- 
L L 
(a2) 
(®-3) +e) Ir + 2) + e) 
halten wir: 
  
v=K