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I. Abschnitt. Lösung des Problems zweier Körper. 
Führt man endlich noch die Bezeichnung ein: 
Ei — — • V — ffl, 
mx 
xxx 1 + yxy 1 -\-zxz 1 
nie 
xxx 2 -\-yxy 2 -\- zxz* 
-F-2 
mx ^ 
m. 
XXXfj, -f- yxyp + ZXZfi 
wo ¡r alle Werthe, nur nicht X erhalten darf, so gehen die Gleichungen 
der Bewegung über in: 
28) 
d 2 x i 
Fl«! , 
dE x 
d 2 x 2 
F 2 
1 
dB, 
1 
S-i 
3 ' 
dx x 
dt 2 
A* 3 
'2 
0«2 
d 2 y i 
Fi2G i 
dR x 
M 2 
■ 1. 
dB, 
dt 2 
r, 3 1 
®yi ' 
dt 2 
M 3 
'2 
d 2 z x 
Fi ^i I 
077! 
d 2 z 2 
F2 Z 2 
. _i_ 
dB, 
dt 2 
r 3 1 
' i 
00 x 
dt 2 
np 3 
r 2 
r 
dz 2 
Man nennt die Grössen R 1 , R 2 . . aus später hervortretenden 
Gründen Störungsfunctionen und hängen diese also nur von den 
Massen der Planeten, ihren gegenseitigen Entfernungen und ihren Ab 
ständen von der Sonne ab. Nachdem aus 27) x x , y x , z x u. s. w. 
bestimmt sind, findet man rj, £ durch die Gleichung: 
Mh, + = M% -f + §) = 0, 
folghch: 
$ = - 
29) 
2 m x 
M + 2m 
und ebenso: 
2m«/ 
ilf -f- 2m 
2 §2 
if + 2m 
und daher: 
2 ma? 
»1 — 
Vx =Vx — 
Z1 = z x — 
u. s. w. 
M -f- 2 m 
2mj/ 
ilf -f- 
2 m 0 
ilf -{- 2 m 
Die Integralgleichungen 16) und 17) nehmen auch etwas andere 
Gestalten an, nämlich: