Full text: Cours de mécanique céleste (Tome 2)

MÉTHODE GÉNÉRALE D'INTÉGRATION. FORME DE LA SOLUTION. 
193 
Nous observerons d’abord que l’on a 
p-> = <*„+ x'Hy,+y') - »■> = x.y. [(' + |;)('- + -^)-ï^]; 
alors 
posons ; 
de so rie que 
x 0 
= ? -+-% 
y_ 
7o 
= ? — % 
z ? 0= 3 C- 
¡1 vient 
? = (pü So) S'— (p§TQoK, 
^ = — (po’io) S'-KpoSo) V; 
3 
kp 3 a? = kpg# 0 (i -+- <p -+- <{0[(i -+- y)* — — X 2 ] 2 > 
kp :i jK = kpi*jr 0 (i + ? — ¿)[(i + 9 ) 2 — ’-P’— X 2 ] ! > 
k? 3 - = k c§/ [(f -H Cf )2 ^ 2 ] 5 , 
_ 1 
kp = k po[ (1 -l- o ) 2 —<!> 2 —y 2 ] 2 . 
Tenant compte maintenant de la définition primitive de X, Y, Z, J, 
et de la correction qu’il faut lui apporter en raison du changement 
de D en D 0 dans les équations ( 5 ), (6), (7), on trouvera sans peine 
M - D 2 D 2 2(1 + '» ) (DoV- D V) - 0 £ ~ O ’ 1 £ 
+ (kp^o)K + (kpgr) 0 )K', 
N = D 2 r/— D 2 V+ 2 (i+m)(D ft Ç'—D^ + O^-e- 1 ^ 
+ (kp 3 r J0 )K + (kp^o)K' ) 
Z = D 2 z — D* z -+- £ 4 - k p 2 K", 
J = 2 (îj*-+-D$ 0 )(D 0 5 ' —DO —a(So+ Dyio)(DoV—DV) 
- 4 - (/>'-+- D/»')(ÿ'— \)q') -+- (D^) 2 — ^ m 2 p' q' 
— y m 2 (// 2 0*-t- a' 2 O -2 )— m 2 ,z 2 
4 
-• 1 F + 2 mD-'( 3 ^p-)- 1 kp.J'.
	        
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