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THÉORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION DE LA TERRE. 
J angle £ teste fini, égal en valeur absolue à 23 °,o environ, si du 
moins le plan fixe O xy est celui de 1 écliptique à une certaine date. 
Il convient alors de faire usage des équations (2), où nous allons met 
tre en évidence la fonction de forces U, qui ne dépend manifestement 
pas de /1, de sorte qu’elles deviennent 
COt £ dU 
~h~ 17 
G G(i-f-cosa-) 
coséc s dU 
~h 17 ’ 
cos n 
a t 7, — 
/1(1-4- cos 1) de 
Cr . 2 COS 1 (/U 
De plus 
et, en négligeant le carré de 7 
« = £ —t— T COS U -1 - . . . = £ -(— CT, sin V -t- a 2 COS V , 
? = W-t- % — &'Sin U COt £ -4-. . .= V - 4 - COt £ (cj, COS V — 7., sill V ) - 4 - . . . , 
^ = 0 -t- rs sill U coséc £ -t-, . . =0 — coséc £ (cr, cos V — Cm sin v) - 4 -, . 
La fonction U se présente naturellement comme dépendante des 
angles cp, ¿, in ; les dérivées partielles de U qui figurent dans les équa 
tions ( 5 ) se calculeront donc par les formules 
. dU / dU 
SI 11 C — -+- COS V ( COt £ — 
dlü \ </<0 
du du . / dU , du 
—- = COS P - Sin V COt £ T cosec £ - 
(jlo O (O \ 6/Cp d'y 
les termes non écrits, indiqués par des points, étant de l’ordre de a-