THÉORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION DE LA TERRE. 
11 vient ensuite, d’une façon évidente, 
£» + - X' t 3 -4- - Vt 3 
•1 
en même temps que 
h =: S 0 COS C 0 — [J . 0 COt E 0 , 
X° UL° 
r . loi cîr. c ■ A 
3 h" = X°X° S 0 cos s 0 — 
Sin £g>- p. COt £o 
Effectuant les calculs d’après les données indiquées, il vient donc 
Il est facile maintenant d’achever l’intégration des équations qui 
déterminent 0 et s. Comptons les longitudes N, N,, No, ... toujours 
dans l’écliptique mobile, mais à partir du point x , tel que 1 arc x x 
soit égal à la valeur de 0 que nous venons d’obtenir, et par suite à 
partir de l’équinoxe moyen de la date ¿, ainsi que nous le verrons 
dans un instant. Ceci revient à remplacer N, 3 N,, No, ... par 
N + 8, N,+ 9 , N 2 + 8, ...; mais nous conserverons les lettres 
rc, n,, /¿ 2 , ... pour désigner les mouvements des nouvelles longitudes, 
et nous appellerons aussi généralement m 0 , m t , m 0 , m, 2 les 
mouvements des arguments V 0 , V,, \' 2 , V', V' 2 . On aura alors, en se 
bornant à une première approximation plus que suffisante, les ex 
pressions suivantes pour compléter les valeurs déjà obtenues pour 
— 6 et — e : 
X = — 468", 37 — 1 ", 7 5 t H- 5 ",49 1 2 , 
¡J. = 53", 4 1 — 75 ", 3<) t 4 - 0 ", 34 t 2 , 
£ = 23°27'3 1 ",68 — 468 ", 37 t — o",88 /*-+- 1 ",83 t 5 
— 0 = 5024 5 ", 3 o / -4- m".i 3 ^+o",ioé. 
sin £ 0 m \ 
Sin £ 0 
y.( 
— COS £ 0