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Traité des Orbites des Planètes. 
Mais, bien que les périhélies et les noeuds soient généralement affectés 
de mouvements moyens, ces mouvements n’apparaîtrons pas toujours dans 
les arguments des divers termes entrant dans les expressions des coor 
données. En effet, dans le troisième cas, aucun argument des termes de 
la fonction p ne sera isocinétique avec la longitude du périhélie, et le 
mouvement de cette longitude ne figure pas non plus comme argument dans 
les expressions de rj ln et de yj' l e mV , n étant un nombre entier quelconque. 
Pour s’en convaincre, on remarquera que les formules du chap. III restent 
en vigueur lorsqu’on y met o au lieu de ç et en même temps, B au lieu 
de F. Que ces remplacements soient permis, cela s’entend parce qu’un 
changement de ç sera compensé par une modification convenable de la 
fonction 7r, et qu’il en sera de même relativement à la constante /’. On 
pourra donc mettre: 
yj l (¿ n F __ ") V - 
Mais puisqu’on a, ce qui est immédiatement clair en vertu des équa 
tions ( 16) : 
y y 
rje™ = e~ iav E 
B„ 
~p 
B r 
00 » 
rje 
e inv E 
B n —B, 
(« 0 » 
il sera aisé de conclure la vérité de ce que nous venons d’énoncer. 
On peut ainsi, même dans le troisième cas, utiliser les formules du 
chap. III, bien qu’elles semblent de prime abord dépendre d’un argument 
qui disparaîtra finalement des formules. 
En conservant la notation 
co = ç(v — / 1 ) + r, 
on l’emploiera inaltérée dans le premier cas; dans le deuxième, on changera 
ç en cr n et /'en B n . Dans le troisième cas finalement, on mettra a à la 
place de ç et B au lieu de T. Dans les deux premiers cas, l’argument 
co est isocinétique avec un argument se trouvant déjà dans l’expression 
primitive de p, mais dans le troisième cas, aucun des arguments d’où dépend