Full text: Théorie générale des orbites absolues (Tome 1)

Première Partie. Livre III. 
419 
91. En analogie avec les opérations expliquées dans le n° 85, nous 
allons introduire les notations 
(44) 
P' = p'«»+ p'<»h +... 
Q' = Q' <0> + Q' (I) h + . 
3v 
1 1 ' = R' (0) + B' (,) h -ff . . . , 
où les coefficients des diverses puissances de li sont donnés, ce qu’on 
trouve facilement en consultant les équations (35) ainsi que l’équation (38), 
moyennant les développements que voici : 
(45) 
№ 
hj 
II 
1 
1 a ]Po'° , dW\ 
( dp dp 
— Q' ( ”9 — 
Pk 1 
1 V ( ~ |T/("0 
(i +pY' ' 
Aff pp(»o _ 
Pk 
(m + i)(l — f]’ 2 ) , 
('+p'Y 1 
<•■> S iv'r’ 
COS W -J- 2 r— COS 2W t 
dp 
{4F<“ + ' > + 2 4FÏ" +1> cosw + . . .¡. 
Posons en outre: 
(46) 
(1 57' 2 ) P'(|'° = Pô (m) + 2 P' (,n) cos W -f- 2P; (m) COS 2W 
Q' (m) == 2^ m) sin W -f- 2Q' ( "° sin 2 VV + . . . , 
R' ( "° — Rô (m) + 2 R; (m) COS W + 2 R 2 (m) COS 2W + . . . , 
et encore : 
(47) 
P; ( "’= -XX {P™(»,s,s')o, 0 - F“(»,s,s'),, o)? s +.. 
P-k 
+ F*(w,s,s') 0fl j/ 
+ • • •|(/°) s (/° , ) s ? 
-, Q* (m) = nY, Z j Q ,m (11, s, s ') 0j0 - Q'>,S,S') 1)0 ? 3 + --|C°)V) 8 '> 
pk 
R; <»> = K'“ (n,s, s')o,. — B'"(»,s,S'),,,)? 2 4- ...I(/>)* (p'Y 
Pk
	        
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