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Traité des orbites absolues. 
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Première Partie. Livre III. 
4G5 
(2 4 ) j, ¿v(Q (0) ) = jA(i ,0,0 
,0 
> °)o,o^ 
+ (A( 3 .o ; 
1 I : 
> ® j o) 0> 0 
(1) 
A(l , 0,0,0 , o) lj0 
X 
+ $(.,*, 
O, 
* 5 o)o,o 
( 0 X 
+ M l >°,o»o,o) 0il ) 
r¡r¡ 2 } sin F 
j (2) 
+ 1A (0, i ,0 
,0 
J Oo.oÿ 
+ /?/ 
O ) * )o,o 
(2) v 
(A(2 , I , 
I , 
0 
0 
0 
yp 
<1 
1 
/(2) (2) \ | 
+ vA. (o, 3 , o, i, i ) 0>0 + A (o, i, o, o, i ) 0>1 ) 7 ]' ;i \ sin (F' -j- v — v') 
( 2 ) 
+ A(l ,2,0,0,2) 0j0 VJYj' 2 sill (2F' F + 2(v y')). 
Dans ces formules, F et F' désignent toujours les arguments diasté- 
matiques des deux planètes. 
Mais les termes que nous venons de trouver, soit dans l’expression 
(22), soit dans les formules (23) et (24), ne sont pas encore au nombre 
complet; c’est-à-dire: outre les termes mis en évidence, il y a encore des 
— 1,0 
termes du môme genre appartenant à la synechie Zv. En ne considérant 
que les termes de cette synechie, nous aurons: 
( 2 ) 
(2 2 —) N = ZZZZÍ— 0 V &(2r + I , 2F, r , F, o) lv ,Y r+,+2 Y 2r ' +2 '' 
sin 
( 2 ) 
+ 2XXZS(— l)"G(2r+ 2 , 21-'+ I , r, r-, l) lv ,V +2+ V r ' + 1+V 
cos 
X g - n [ 2 (¿r r) (tc T') (v — s) + (ô — w] 
( 2 ) 
+ 2ZZZZ(— i) v Gl(2r + 3 , 2F + 2 , r, F, 2 ;), y5 f +3+ V r ' +2+2l/ . 
cos 
X Sin 
; [ 3 (TT r) - 2 (/F - r) - (v - ®) + 2(ffl - ffi')]